ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Вычисление флуктуаций черного излучения, зависящих от интерференций из "Статистические теории в термодинамике " Вычисление флуктуаций черного излучения, зависящих от интерференций. [c.143] Мы получим шесть формул для к ,. .., A yj, если в уравнении (4 ) заменим а на o,j,. .., o,yj, и одновременно р на. .., jjyj. Коэффициенты 4, f]i С — те же во всех выражениях для шести составляющих. [c.143] Чтобы получить формулы, пропущенные в этом списке, достаточно заменить Ai и Л2 на //i и //2 или на i/i и 1 2 одновременно I на II или на III и IV на V или VI. [c.144] Все сказанное относится не только к системе волн S, но и ко всем другим, причем для каждой из них нужно взять два направления, аналогичных Li и L2. Если дело идет о двух системах волн, то будем снабжать штрихами символы, относящиеся ко второй системе. [c.144] Наконец, допустим, что направления распространения изображаются точками, которые распределены равномерно по поверхности шара. [c.145] Здесь (1,1 ) — косинус угла между направлениями L и L . Символы (2,2 ), (1,2 ) и (2,1 ) имеют аналогичное значение. [c.146] Отсюда видно, что все системы волн S, с которыми нужно комбинировать нашу систему S, имеют почти что ту же частоту и то же направление распространения, как и последняя система. Можно, таким образом, выбрать направления L[ и L2 так, что они почти совпадают с Li и L2, благодаря чему получаем (1,1 ) = (2,2 ) = 1, (1,2 ) — (2,1 ) = О и исчезновение второй части последней суммы в выражении 56). [c.149] Наконец, можно пренебречь и первой суммой выражения (56), если предположить, что даже та тесная группа систем 5 , с которыми при вычислении последней суммы нужно комбинировать систему S, весьма многочисленна. Действительно, в этом случае число членов первой суммы значительно меньше, чем число членов последней суммы, и легко видеть, что все эти члены одинакового порядка величины. [c.149] Вернуться к основной статье