ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Броуновское движение в сильно разреженном газе из "Статистические теории в термодинамике " Вот еще пример наложения, рассмотренный, как и предыдущий, в диссертации г-жи де Гааз-Лорен ц . Рассмотрим цепь, состоящую из двух металлов в спае должны существовать флуктуации температуры и, следовательно, броуновский термоэлектрический ток. Если средняя температура всей системы та же, что и в случае цепи, состоящей из одного металла, сейчас нами рассмотренной, то будет ли электрическое броуновское движение по этой причине больше, чем броуновский ток в цепи из одного металла Согласно предыдущим рассуждениям очевидно, что ответ должен быть отрицательным. Можно также обратить внимание на броуновское явление Пельтье, происходящее от самопроизвольных токов, и полагать, что оно увеличит флуктуации температуры в спаях. PI здесь более подробное рассмотрение нас учит, что нет места такому увеличению . [c.71] Мне хочется обратить ваше внимание на пропорциональность не поверхности шаровой частицы, но ее радиусу. Это значит, что импульсы, действующие на различные элементы поверхности шара, не независимы друг от друга и от кривизны этой поверхности, так как в противном случае мы, очевидно, имели бы пропорциональность среднего квадрата импульсов поверхности шара, т. е. квадрату его радиуса. [c.72] Вследствие невозможности дать полное исследование того, что происходит в жидкости, окружающей взвешенную частицу, ограничимся рассмотрением более простой задачи, теория которой не встречает затруднений. Вместо того чтобы предполагать шаровую частицу находящейся в вязкой жидкости, поместим ее в сильно разреженный газ молекулы газа после отражения от стенок сосуда встречаются с частицей, не встречаясь друг с другом. [c.72] Для упрощения положим поверхность частицы совершенно гладкой и будем применять к молекулярным ударам, которые она получает, обычные законы упругого удара. [c.72] Вернемся теперь к шару радиуса а, имеющему слабую поступательную скорость V. Пусть d(T — любой элемент его поверхности w в — угол, образуемый нормалью к этому элементу, проведенной наружу, с направлением поступательного движения. Составляющую по этому направлению силы, производимой газом на элемент da, получим, умножая выражение (30) на os 6 интегрирование, распространенное на всю поверхность, даст полную силу, действующую на шар раньше чем его выполнять, следует заменить и на v o B. [c.73] мы получили коэффициент сопротивления, вычисление которого составляет первую часть нашей задачи. [c.74] Вернуться к основной статье