ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Выражение для градиента температур на границе раздела фаз при наличии процесса изменения агрегатного состояния из "Теплопередача при конденсации и кипении Изд.2 " Приведенные выше уравнения описывают процессы теплопроводности и конвективного теплообмена внутри каждой из фаз независимо от наличия или отсутствия на границах раздела процесса изменения агрегатного состояния вещества. [c.12] Однако для решения задачи о теплообмене во всей рассматриваемой многофазной системе, при наличии в определенных ее местах изменения агрегатного состояния теплоносителя, необходимо дополнить обычные граничные условия к этим уравнениям некоторыми новыми условиями, учитывающими наличие процесса выделения или поглощения скрытой теплоты фазового превращения, а также механическое взаимодействие фаз. [c.12] Важнейшим из этих граничных условий будет первое, поскольку оно всегда имеет место в случае изменения агрегатного состояния вещества, в то время как механическое взаимодействие будет проявляться наиболее существенно лишь при наличии относительного движения фаз. [c.12] Рассмотрим две фазы, на поверхности раздела которых происходит тот или иной процесс изменения агрегатного состояния. При этом будем предполагать, что в течение некоторого отрезка времени т этот процесс происходит непрерывно во всех точках рассматриваемой поверхности. [c.12] Выделим на поверхности раздела фаз элементарную площадку dx dz. Координаты х ч z направим по касательным к этой площадке, а координату у — по нормали к ней. Через 8 обозначим толщину (глубину) рассматриваемой фазы. [c.12] Если исключить из рассмотрения процесс сублимации, то одна из фаз должна быть жидкостью. Другая фаза является или паром, или твердым телом. [c.12] При этом /гр = — температуре фазового превращения, соответствующей давлению насыщения на границе раздела. [c.12] Здесь G [KzjM K]—количество вещества, изменившего свое агрегатное состояние, отнесенное к единице поверхности раздела фаз и единице времени. [c.13] Величину Wn, а следовательно, и скорость изменения состояния вещества можно также связать со средней одной из фаз. Рассмотрим, например, поток жидкости, на поверхности которого происходит конденсация или испарение. Выделим, как то показано на фиг. 4, элементарный параллелепипед с основанием dxdz и высотой, равной глубине потока жидкосги 3 в данном месте. [c.13] Уравнение (1. 19) представляет собой уравнение сплощности потока жидкости (закон сохранения массы), протекающего через элементарный параллелепипед Mxdz, на поверхности которого имеет место процесс фазового превращения. [c.14] Полученные выражения являются граничными условиями, связывающими температурные поля взаимодействующих фаз. [c.14] Вернуться к основной статье