ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Способы повышения к. п. д. паросилового цикла из "Основы теории паросиловых установок " Начальное давление Pi, KSl M Начальная энтальпия 1, ккал/кг Располагаемое теплопадение h, ккал/кг Термодинамический к- п. д. [c.179] В табл. 14 приведены значения подсчитанные по формуле (195) при найденных из диаграммы s — / значениях h и /j. [c.180] Из диаграммы видно, что с увеличением температуры перегрева уменьшается влажность пара в конце расширения. [c.180] Следовательно, если увеличение начального давления pi сопровождается ростом конечной влажности пара, то увеличение температуры перегрева пара t приводит к обратному результату. [c.181] Расширение пара до 1 ата, т. е. практически до атмосферного давления, соответствует работе паросиловой установки с выпуском отработавшего пара в атмосферу (работе на выхлоп ). Табл. 15 показывает, что получаемый в этом случае термодинамический к. п. д. крайне низок и составляет всего лишь 0,203. Понижение конечного давления расширения пара ниже атмосферного, т. е. работа паросиловой установки с конденсацией пара, сопровождается значительным повышением термодинамического к. п. д. цикла, а следовательно, и повышением экономичности установки в целом. При снижении конечного давления р2 с 1 ата до 0,05 ата г] цикла возрастает более чем на 60 /о. [c.182] Как указывалось выше, расширение пара в турбине (машине) до низкого давления, намного меньшего, чем атмосферное, достигается путем конденсации отработавшего пара в конденсаторе с помощью охлаждающей воды. [c.182] В современных паровых турбинах конечное давление расширения пара составляет 0,03—0,05 ата. В паровых машинах экономически и технически целесообразно поддерживать конечное давление порядка 0,15—0,25 ата. [c.182] Вернуться к основной статье