ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Скорость истечения и секундный расход пара из "Основы теории паросиловых установок " Благодаря большой скорости истечения процесс расширения пара в сопле происходит почти без теплообмена между паром и внешней средой. В силу этого рассмотренный процесс расширения пара без большой погрешности можно считать адиабатным. Работа этого адиабатного процесса расширения пара расходуется только на увеличение кинетической энергии его истекающей струи. Обозначим эту работу через I . Таким образом, кинетическая энергия пара при его истечении создается как за счет остаточной работы внешних сил, так и за счет работы расширения пара, т. е. [c.143] Ранее былО доказано, что работа расширения в адиабатном процессе совершается за счет уменьшения внутренней энергии пара, т. е. [c.144] В силу своей простоты формула (170) очень удобна для практического использования и широко применяется при расчете скорости истечения водяного пара. В этом случае величина разности (к — h), подставляемая в данную формулу, находится по диаграмме S—i, в которой она оредставляет собой длину отрезка вертикальной прямой, соединяющей точки начального и конечного состояний пара (см. отрезок 1—2 на рис. 29). [c.145] Допуская вышеуказанную условность в отношении коэфици-ента /С, формулу (173) можно применять и для определения секундного расхода водяного пара. [c.147] В тепловых диаграммах S — Т и S — i измерение кинетической энергии истече- О ния производится путем нахождения разности энтальпий / — /2, что, как указывалось выше, наиболее просто выполняется в диаграмме s — I. В диаграмме s — Т для водяного пара (рис. 34) энтальпии в начальном состоянии соответствует площадь /—2—3—4—4 —О—/, а энтальпии i2 в конечном состоянии площадь /—1—5—4 —О—I. Разность энтальпий i —12, равная кинетической энергии пара при его истечении, измеряется площадью 1—2—3—4—5—1. [c.147] Вернуться к основной статье