ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Конструкция плоского бикалорнметра симметричного типа из "Регулярный тепловой режим " Шаровой бикалориметр пригоден для испытаний на теплопроводность порошков и набивочных материалов, но для испытания слоистых теплоизоляторов, вроде картона, пробки, губчатой резины и т. п., им воспользоваться нельзя возникает необходимость в создании бикалориметра, который позволил бы успешно решить задачу определения слоистых материалов. Для этого и предназначен бикалориметр, ядру которого придана форма диска или квадратной металлической пластинки /, сторона основания которой L в 8—10 раз. и более больше толщины ее 8. Его для краткости назовем плоским бикалориметром. [c.355] Но зато мы наложим на нашу систему другое ограничение мы предположим, что суммарная толщина Д мала сравнительно с Z. — в 6—8 раз и более меньше L, Только что сформулированные допущения относительно /х и позволяют считать, что температурное поле плоского бикалориметра этого типа — мы его назовем симметричным —очень мало отличается от температурного поля неограниченно протяженной сложной пластинки, рассмотренной в б и 8 гл. VI поэтому вполне допустимо применить к ее регулярному охлаждению изложенную там теорию. [c.356] Идея метода плоского бикалориметра вполне аналогична идее, ле-жгщей в основе шарового бикалориметра различие заключается лишь в форме металлического ядра. Расчетные уравнения для плоского бикалориметра будут частным случаем уравнений для шарового при а- со уравнение (6.39), которое выражает регулярный режим плоского бикалориметра, есть не что иное, как частный вид уравнения (6.41) шарового бикзлориметра. Но и при а конечном то же самое обстоятельство имеет место формулы для плоского бикалориметра суть частный случай формул для шарового, а именно тот, когда А= 1. [c.356] Теория плоского бикалориметра симметричного типа. Пусть в процессе эксперимента с плоским бикалориметром осуществлены две предпосылки, формулированные в 1 этой главы. Введем критериальные величины Б и Ж, определение которых дано в 8 гл. VI. В силу только что сказанного, расчетные уравнения будут получены из расчетных.уравнений предыдущих 1 и 2, если положить в них = 1. [c.356] Такое рассуждение неправильно, так как в нем остается неучтенной часть общей теплопотери, приходящаяся на боковой обвод пластинки— ядра следует рассматривать полное количество тепла, вытекающее из ядра и проходящее через всю поверхность S, а нэ только через ее часть, равную 2Sy, другими словами, следует повторить рассуждения 1 гл. VI, но ввести в них исправление, которым учитывается конечная — не весьма малая толщина слоя термоизолятора 8. В этом случае произведение РФ/я уже не будет равно единице, как при весьма малом 8, а станет функцией и причем эта функция должна по виду совпадать с функцией, соответствующей предельному случаю бесконечно протяженной пластинки, другими словами, быть равной критериальной величине Б, фигурирующей в (6.71). [c.357] Отношение толщин 8 и 8 в вычислительные операции не входит, как мы отмечали еще в 8 гл. VI. [c.357] При этом здесь критериальная величина Ж получает уже более простое выражение, чем в случае шарового бикалориметра Ж дано первой из формул (6.66), т. е. [c.357] Заметим, кстати, что эта формула — частный случай (21.4), соответствующий значению k = l, ибо тогда D = D а С = С. [c.358] По поводу плоского бикалориметра можно сделать совершенно те же замечания, которые были нами сделаны в 2 этой главы о шаровом бикалориметре. [c.358] асимптотический характер зависимости Б о- Ж значительно упрощает применекие данного метода. [c.358] Условие а — оо осуществляют, помещая калориметр в ванну с энергично перемешиваемой жидкостью или с расплавленным металлом. [c.359] При таком варианте метода постоянными бикалориметра будут Ф и С. [c.360] Бегункова, которая построила бикалориметр симметричного типа по схеме предыдущего параграфа, не только применила его для определения А, Р и Р, но и разработала метод несимметричного плоского бикалориметра, построенного по схеме рис. 124 в нем обкладки имеют вообще разные толщины й, и З и состоят из различных материалов вообще не равно Поэтому и их тепловые сопротивления Pj и Pg вообще неравны. [c.360] Ошибку, возникающую из-за неплотного прилегания отдельных частей сложной пластинки, что вызывает появление дополнительных тепловых сопротивлений, А. Ф. Бегункова устраняет введением прижимных дисков эта конструкция хорошо себя зарекомендовала. [c.361] Бегунковой приближенные формулы для численной оценки влияния краев (в предположении а - оо), относящиеся к бикалориметрам несимметричного типа. На их основе разработан метод опрг-деления теплового сопротивления тонкого слоя путем сравнения era с материалом, обладающим известной и стабильной теплопроводко-стью. Применяется формула, представляющая собою по существу ту же (21.20), корректированную введением члена, учитывающего влияние охранного кольца . [c.361] Образец исследуемого материала в плоском бикалориметре имеет форму диска заданных размеров (например толщиной 8,5 мм в приборе, описанном в 4). [c.361] Метод плоского бикалориметра (в условиях а - оо) подвергся экспериментальной разработке в 1949—1950 гг., причем он оказался пригодным для определения коэффициентов теплопроводности и тепловых сопротивлений разнообразнейших материалов, не только листовых и слоистых—бумаги, асбеста, пенопластов и т. п., но и волокнистых и сыпучих. Объемный вес испытанных материалов колебался в широчзйших пределах от 10 до 2000 кг/л и даже выше [51]. [c.361] Вернуться к основной статье