ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Некоторые частные случаи регулярного режима трехсоставных Дополнения к теории регулярного режима Иррегулярный режим из "Регулярный тепловой режим " В общем случае какой угодно системы до сих пор не оказалось еще возможным дать аналитическое представление ее регулярного режима в виде зависимости между безразмерными параметрами-, удалось решить эту задачу только для некоторых частных случаев, причем построенные автором критериальные величины и установленные между ними соотношения специфичны только для этих частных случаев, не обладая той общностью, которая характерна для критериев /7, С, и связей между ними, изученных ранее в гл. I и IV Б. [c.133] Переходим к этим частным случаям. [c.133] Поверхность раздела металла и теплоизолятора, ранее названную S, мы обозначаем S. [c.134] Уравнение (6.60), где дано (6.58), охватывает все мыслимые регулярные режимы всевозможных шаров с металлическим ядром, так как оно представляет собою соотношение, связывающее критериальные величины Б, Ж, k и П. Величина Ж может принимать все значения от О до оо, k меняется от О до 1,5 меняется также от О до 1. [c.134] Наибольшую наглядность процесс регулярного режима приобретает, если рассматривать критериальную величину Б как функцию Ж, считая к, т. е. геометрическую характеристику, постоянной. [c.135] При этом охлаждение происходит в условиях совершенного контакта с внешней средой а- оо. [c.136] Регулярный режим металлической пластинки с обкладками из теплоизолятора. Предположим, что двухсоставная пластинка имеет симметричную структуру (рис. 43). Оси координат выберем, как и в предыдущем 5. [c.136] Так как 1—M F s)yQ и F(s) s , то из (6.68) следует, что всегда 1 —5 0. [c.137] Исключая из двух уравнений (6.68) и (6.69) параметр s, получаем зависимость между критериальными величинами Б, Ж, П, которая описывает возможные регулярные режимы всех двухсоставных пластинок симметричной структуры. [c.137] Замечательно, что в это соотношение не входит отношение k благодаря этому вместо шести величин, характеризующих процесс— / ], / 2, С, а, X, а, — мы имеем только три в случае шара их было четыре. [c.137] Критерий Ж может принимать все значения от нуля до бесконечности. [c.137] Исключив отсюда s, получим зависимость Б от которая имеет характерный вид кривой с асимптотой, параллельной оси Ж и лежащей от нее в расстоянии, равном единице (рис. 46). [c.138] Регулярный режим трехсоставного тела из двух металлов с теплоизолятором между ними. Это тело представлено на рис. 47. Ядро из металла обозначено цифрой I, металлическая оболочка—//, теплоизоляционный слой — III. Поверхности раздела между I и III обозначены S между III и II—посредством наружная поверхность S. Остальные обозначения понятны из рисунка. [c.138] Совокупность уравнений (6.73), (6.74), (1.28), таким образом, дает, теоретически говоря, решение задачи. [c.139] Аналогия с (6.17) очевидна это последнее уравнение — частный случай (6.76), когда (У = 0. [c.140] Заметим, что величины m laS имеют характер критериальной величины П. [c.140] Регулярный режим трехсоставной пластинки симм тричной структуры из двух различных металлов с теплоизоляционной прокладкой между ними. Пластинка неограниченная, но, как и в аналогичном случае (ср. 8 этой главы), выделим из нее часть, размеры которой в направлениях Оу и Oz, перпендикулярных к ее толщине (рис. 48), достаточно велики, чтобы считать краевой эффект пренебрежимо малым, когда заменим этим реальным объектом воображаемую неограниченную пластинку. [c.140] При помощи величин 5, Ж, П и Т первое из уравнений (6.77) преобразуется к виду. [c.141] Следовательно, наша теория позволила описать при помощи связи между только четырьмя критериальными величинами довольно сложное явление, зависящее от восьми параметров Х , Х , к, а, С, С , а, которыми определяется девятый параметр т. [c.141] В практических приложениях теории регулярного режима иногда возникает вопрос о том, по истечении какого времени от начала охлаждения системы можно считать наступившим регулярный режим. Это вызывает необходимость рассмотрения теплового состояния системы, предшествующего регул рному, которому мы присвоили название иррегулярного (в 5 гл. I). Возникает также тесно связанный с предыдущей задачей вопрос о количествах тепла, теряемых или получаемых системой. В настоящей главе будут приведены некоторые соображения о решении этих обеих задач. [c.142] Вернуться к основной статье