ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Решение задачи о регулярном режиме при помощи критериев Обобщение основных положений теории регулярного режима на случай составного тела (системы) Основная теорема о регулярном режиме системы из "Регулярный тепловой режим " I мы пришли к заключению, что решение задачи о регулярном охлаждении тела любой формы сводится к установлению зависимости (1.54) между критериями р и С. Мы сейчас увидим, что общие свойства регулярного режима позволяют получить ее на основе эксперимента кривую (1.54) или (1.55) можно построить по точкам с достаточной технической точностью (порядка 1 /о). [c.106] Осуществляется такое построение следующим образом. Изготовляем модель исследуемой формы в любом масштабе из нормального материала. Производим тщательное определение всех геометрических величин, необходимых и достаточных для описания данной формы. Нагрев форму, предоставляем ей охлаждаться в условиях постоянства а и температуры внешней среды t. Измеряем это а, например по методу электрокалориметра, и определяем обычным способом т. После этого по формулам (1.52) и (1.50) вычисляем соответствующие численные значения критериальных величия С и р. Их совокупность дает точку В па кривой (1.55) рис. 8. Далее повторяем опыт с охлаждением формы при той же температуре, но уже при другом численном значении а коэффициента теплоотдачи, и находим другой темп охлаждения т вычислив опять критериальные величины, получаем другую точку В кривой (1.55). Идем так далее, пока не наберем достаточного числа точек, чтобы провести через них главную кривую. В силу нашей основной теоремы она имеет асимптоту, параллельную оси и находящуюся от нее в расстоянии р . Для определения этой последней величины необходимо найти коэффициент формы К, что также осуществляется, как мы видели в 3, экспериментальным путем. [c.106] Эти замечания общего порядка еще больше облегчают построение кривой (1.55). [c.106] Критериальная величина Ч не менее важна практически, чем р. Кривая ее зависимости от Z, или от р может быть построена по точкам с помощью изложенного здесь экспериментального метода. Применение его основывается ня формулах (1.47) или (1.63), если ищем зависимость W (С), и на (1.69), если ищем зависимость W (р). [c.106] Обычно предполагается, что величины kj, a.j, с , где j — номер какой-либо части системы, в пределах этой части сохраняют постоянное значение здесь мы сделаем относительно них более общее предположение, а именно мы предположим, что тепловые свойства могут зависеть от координат точек данной части системы (например, если материал неоднороден), но будем считать, что ij, aj, j, jj не зависят от температуры в тех пределах температур, которые могут наблюдаться в системе на всем протяжении процесса. [c.108] При указанных выше предположениях весьма общего характера остается действительной основная теорема 4 гл. 1, т. е. общее решение задачи об охлаждении или нагревании системы может быть представлено в виде бесконечного ряда (1.32). [c.108] В данном случае аналитический вид U функций координат зависит от формы и взаимного расположения всех частей системы и от граничных условий. [c.108] Дальше под т мы будем всюду понимать наименьшее из них, т. е. m ,. [c.108] Положение о переходе от неупорядоченного состояния к регулярному режиму, доказанное Буссинеском для любого однородного и изотропного тела ( 5 гл. 1), имеет место безоговорочно и для системы, и все, что было сказано в 9 гл. I об эволюции твердого тела, целиком относится к системе. [c.108] Графически температурное поле системы рег = функции т изобразятся в полулогарифмических координатах семейством параллельных прямых. [c.108] Поэтому температурное поле остается подобным самому себе по времени, как и для простого тела (см. 5 гл. 1). [c.108] Сосредоточим внимание на определенной заданной системе в этом случае все только что перечисленные величины следует считать заданными и т будет зависеть только от коэффициента теплоотдачи а. Заставляя а. меняться от до бесконечности, мы охватим все возможные для данной системы регулярные режимы. Для системы, совершенно так же как для простого тела, будет верен закон асимптотического возрастания т с возрастанием а предел тт = тса есть величина конечная. [c.109] Вернуться к основной статье