ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнение первого закона термодинамики для потока из "Техническая термодинамика Изд.3 " До сих пор мы рассматривали только системы, вещество в которых не перемещалось (как целое) в пространстве однако следует подчеркнуть, что первый закон термодинамики имеет общий характер и справедлив для любых систем — и неподвижных, и движущихся. [c.41] Рассмотрим течение жидкости или газа в канале произвольной формы. [c.41] Площадь сечения 1 канала обозначим через 2 , а сечения 2 — через Давления, которые имеет движущееся вещество в сечениях 1 ж2, обозначим соответственно через и р . Количество вещества, проходящего через поперечное сечение потока в единицу времени (массовый расход), обозначим через G. Безразлично, какое сечение выбрать для измерения расхода G в соответствии с известным из гидравлики принципом неразрывности потока массовый расход стационарного потока одинаков для любого сечения канала (G= onst). [c.42] Определим работу, совершаемую потоком. [c.42] Заметим, что — работа, производимая над потоком, и поэтому величина -L(i) считается отрицательной [знак минус в (2-57)]. [c.42] Работа проталкивания — это первая часть работы, которую совершает поток. [c.43] Это — вторая составная часть работы, совершаемой потоком. [c.43] Это — третья составная часть работы, совершаемой потоком. [c.43] Техническая работа является четвертой составной частью работы, которую совершает поток. [c.43] Уравнения (2-64) и (2-65) представляют собой запись первого закона термодинамики для потока. [c.44] Следует иметь в виду, что уравнение (2-23) написано для случая, когда единственным видом работы является работа расширения. В этой связи необходимо подчеркнуть, что не следует смешивать техническую работу, производимую потоком, с фигурируюш ей в уравнении (2-21) работой Z системы против других, помимо давления, обобщенных сил в случае, если скорость потока равна нулю, техническая работа отсутствует, тогда как величина Z не зависит от скорости движения системы (например, работа увеличения поверхности против сил поверхностного натяжения). [c.44] Это соотношение показывает, что работа, расходуемая на проталкивание потока d pv), на изменение кинетической энергии потока wdw, на изменение потенциальной энергии потока gdh, на преодоление сил трения dl , и техническая работа совершаются за счет работы расширения газа (или жидкости), движуш егося в потоке, pdv. Это и понятно если газ в потоке расширяется (т. е. возрастает его удельный объем v), то обязательно совершается работа, связанная с увеличением v, дифференциал этой работы всегда равен pdv. [c.45] Вернуться к основной статье