ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Принцип стабильности из "Приближенный расчет процессов теплопроводности " Свойство стабильности потока вязкой жидкости заключается в том, что жидкость при своем движении по каналам, трубам и другим устройствам принимает независимо от характера распределения скоростей во входно М сечении канала вполне определенное распределение скоростей по сечению канала на некотором расстоянии от входа в по следний. Свойство стабильности, использованное в теории гидродинамического подобия, дает возможность решать многие задачи, выдвигаемые практикой, кото -рые ие могут быть разрешены известными аналитическими методами. [c.166] Сходство дифференциальных уравнений, описывающих вышеупомянутые явления, с дифференциальными уравнениями, описывающими явления теплопроводности, диффузии и электрического то ка, позволяет ожидать, что свойство стабильности будет одинаковым справедливо и для этих последних явлений [Л. 5]. [c.166] Вышеизложенное позволяет сделать заключение, что любое местное возмущение данного температурного поля является локальным и не распространяется на отдаленные участки поля. Следовательно, если изменить распределение условий охлаждения на небольшой части поверхности твердого тела, оставив неизме -ным по величине тепловой поток, проходящий через его поверхность, то это вызовет существенное местное изменение температурного поля тела и окажет ничтожное влияние на температурное поле в точках, удаленных на достаточно большие расстояния по сравнению с линейными размерам - поверхности, на которой были изменены условия охлаждения. [c.167] По аналогии с вязкой жидко стью назовем это свойство температурного поля свойством (принципом) стабильности теплового пото-ка. Оно позволяет установить, какую форму приобретают изотерми ческие поверхности температурного поля тела произвольной конфигурации вдали от поверхности. [c.167] Далее нетрудно показать, что вдали от охлаждаемой поверхности температурное поле элементарной трубки теплового тока является практически одномерным, а изотермические поверхности ее температурного поля принимают форму плоскостей (аналогия с данными рис. 90, которые качественно отображают картину явления, происходящего в продольном сечении элементарной трубки теплового тока). Это следует из второго свойства температурного поля. [c.168] Можно представить себе еще несколько других конфигураций элементарных трубок теплового тока, из которых можно составлять тела различных форм. Из них основными можно считать элементарные трубки теплового TOKai, ограниченные поверхностями теплового тока в форме плоского клина и конуса (или пирамиды). [c.169] Из множества элементарных трубок теплового тока типа конуса или пирамиды можно состав ить тело третьего класса, имеющее все три измерения одного порядка. Основным телом третьего класса является шар. [c.169] Изотерми140окие поверхности температурных полей тел первого, второго и третьего классов вдали от охлаждаемых поверхностей имеют плоскую (аналогия с данными рис. 90), цилиндрическую (аналогия с данными рис. 90 и 91) и сферическую (аналогия с данными рис. 91) формы соответственно. [c.169] Вернуться к основной статье