ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Общие понятия из "Приближенный расчет процессов теплопроводности " Общая теория теплообмена обычно расчленяется на два раздела, отвечающих распространению тепла в твердом теле и распространению тепла в жидкости. Особой сложностью отличаются процессы теплообмена в жидкости. Эти процессы в общем случае соединяют в себе три явления теплопроводность (кондукцию), конвекцию и излучение. Распространение тепла в твердом теле происходит теплотроводностью . В настоящей работе рассматриваются главным образом процессы распространения тепла путем теплопроводности. [c.11] Формула (3) характеризует пространственно-временное распреде ление температуры в рассматривае.мом теле, т. е. определяет изменение температуры с течением времени в каждой данной точке тела и дает распределение температуры по всему объему тела в каждый данный момент. [c.11] Совокупность значений температуры во всех точках изучаемого пространства в данный момент называется температурным полем. Температурное поле, описываемое уравнением (3), называется неустано-вившимся или нестационарным, так как температура изменяется не только по координатам, но и со временем. [c.11] При установившемся или стационарном режиме температура любой точки среды не изменяется с течением времени, т. е. [c.12] Температурное поле, описываемое уравнением (3) или (4), является трехмер НЫ1м, так как температура зависит от всех трех координат. Если температура остается постоянной вдоль одной из координат, то такое температурное поле называется двухмерным если температура не изменяется вдоль двух координат, то оно является одномерным. В последнем случае производные от температуры по двум соответствующим координатам обращаются в нуль, т. е. [c.12] Наибольшее значение это отношение получает, когда выбранное направление совпадает с нормалью к изотерме, т. е. при А1 = Ап. [c.12] Таким образом, для пространственного распределения температуры наиболее характерной является скорость ее изменения в направлении нормали (так называемая напряженность температурного поля). Поэтому в теории температурного поля важную роль играет особого рода вектор, называемый температурным градиентом. По величине этот вектор равен отношению приращения температуры At к расстоянию Ап (при стремлении Ап к нулю), т. е. [c.12] По направлению он совпадает с нормалью, направленной в сторону возрастающих температур. Эти соображения иллюстрируются рис. 5, на котором изображены изотермы, представляющие собой линии пересечения изотермических поверхностей с некоторой плоскостью (в данном случае — с плоскостью чертежа). [c.13] Вернуться к основной статье