ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Кубланов. Теория балансировочных машин с двумя подвижными опорами с учетом затухания из "Уравновешивание машин и приборов " В работе рассмотрена общая теория балансировочной машины с двумя подвижными опорами с учетом затухания и доказано, что в такой системе не может быть явления самокомпенсации. Показано также, что ротор имеет точки, колебания которых зависят только от дисбаланса одной из неуравновешенных масс. [c.71] Особенно важно для настройки балансировочных машин, что эти корни зависят от и l . [c.74] После относительно сложных вычислений и преобразований, которые в настоящей статье не приводятся, получаются довольно громоздкие формулы амплитуд колебаний опор. [c.74] Эти формулы являются наиболее общими выражениями для определения амплитуд колебаний опор с учетом затухания при принятых исходных условиях. [c.74] Чтобы выразить формулы (8)—(11) через исходные параметры исследуемой системы, следует вместо Д подставить формулу (5) или (6), а остальные буквы заменить выражениями, используя формулы (III)—(V). [c.75] Для упрощения написания положим = О и = а, а углам ф и припишем индексы 1 или 2 в соответствии с номерами опор, на которых они рассматриваются. [c.79] Углы сдвига фаз на первой опоре будут ф от своей массы rrii и i )i от чужой неуравновешенной массы //Zj. Аналогично и углы фо и 1)2 для второй опоры будут углами сдвига фаз отш и т. соответственно. [c.79] Рассмотрим внимательно, чем определяется величина сдвига сраз. [c.79] В соотпетствии С принятыми обозначениями (I—VI) видно, что углы сдвига фаз определяются в общем случае следующими параметрами 0J, т, J, Pi и р2. 1 1 и 2. k и I2, /ii и /ta и не зависят от величин неуравновешенных масс и радиуса их расположения. Очень важно иметь в виду, что при переналадке балансировочной машины изменение скорости вращения ротора или иных указанных выше параметров неизбежно приведет к изменению сдвига фаз в опорах и к расстройству измерительного комплекса машины. [c.80] Для упрощения выкладок примем Pi = Рг = Р. [c.81] Очевидно, что Рш =/= О, так как случай р = 0 или со = О не представляет практического интереса. Второй множитель + hi может быть нулем только при /г., —Ai, т. е. при одной плоскости исправления, что при двух неуравновешенных массах не представляет интереса. [c.81] Выясним, может ли третий множитель + Со равняться нулю. [c.81] Наконец, четвертый множитель представляет собой формулу (5), т. е. главный определитель системы уравнений (4), который при Р =р О не может быть равен нулю. [c.81] Произведение Р равно нулю только при Р = О, так как нас могут интересовать только случаи, когда ы 0. Однако этот случай не представляет практического интереса. [c.82] Из формулы (17) следует, что существуют две такие плоскости исправления h , помещая в которые массу т. мы получим одинаковые углы сдвига фаз )i и в обоих опорах. [c.82] Следует отметить, что положение этих плоскостей зависит от оз и не зависит от величины затухания р. [c.82] Третий множитель выражения (16 ) иредставляет собой формулу (5), т. е. главный определитель системы уравнений (4), который при р О не равен нулю. [c.83] Рассмотрим нашу систему (фиг. 1) и попытаемся выяснить, может ли существовать в ней и при каких условиях центр колебаний. [c.84] Вернуться к основной статье