ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Энтропия из "Введение в термодинамику необратимых процессов " Рассмотрим уравнения, описывающие течение процессов, идущих во времени. Если эти уравнения инвариантны по отношению к (алгебраическому) знаку у переменной время , то процесс называется обратимым, в противном случае он называется необратимым. В уравнениях, описывающих обратимые процессы, время входит только через свою арифметическую величину. [c.32] В качестве примера рассмотрим волновое уравнение, описывающее распространение волн в непоглощающей среде. [c.32] Очевидно, что это уравнение не изменяется при замене t на —t. и, следовательно, распространение волн, описываемое уравнением (3.1), является обратимым процессом. [c.32] Однако и после того, как будет разработана детальная теория необратимых процессов, термодинамика этих процессов сохранит большое значение, которое можно сравнить со значением термодинамики обратимых процессов, ибо она позволит решать, какие результаты зависят от конкретных предположений о механизме микроскопических процессов, например, от предположений о характере молекулярных взаимодействий. и какие выводы имеют универсальное значение. [c.33] Второй закон термодинамики мы введем в два этана. Сначала, в разделе 2, будет введено понятие энтропии путем перечисления ее основных свойств, но без вычисления ее действительной величины. На втором этапе, охватывающем последующие разделы, будут выведены формулы для вычисления энтропии в явном виде. [c.33] Приращение энтропии djS, обусловленное изменениями внутри системы, никогда не имеет отрицательного значения. Величина d S равна нулю только тогда, когда система претерпевает обратимые изменения. [c.33] В этой главе мы выведем явные выражения для приращения энтропии при некоторых важных необратимых процессах, а также для потока энтропии, связанного с обменом веществом и энергией с окружающей средой. Однако прежде сделаем несколько предварительных замечаний. [c.34] Вернуться к основной статье