ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Кризис теплообмена при теплосъеме кипящей водой из "Проектирование теплообменных аппаратов АЭС " К кризису теплообмена относят явления резкого снижения теплоотвода от теплоотдающей поверхности вследствие изменения механизма теплообмена. По современным представлениям при этом происходит уменьшение количества жидкости, находящейся в контакте со стенкой, и стенка начинает перегреваться. [c.144] При больших паросодержаниях наступает дисперсный режим течения, при котором теплоотвод осуществляется путем орошения стенки каплями жидкости. [c.145] Резкое ухудшение теплообмена в этом случае называют кризисом орошения . [c.145] Кризис теплообмена определяется в основном плотностью теплового потока, режимом течения двухфазного потока, недогревом до насыщения. [c.145] Между перечисленными областями нет резких границ, они несколько условны, что затрудняет обобщение фактического материала. [c.145] Критические плотности теплового потока можно найти из таблицы, приведенной в [5]. В таблицах значения критических нагрузок даны для течения в трубах при =8 мм в зависимости от давления, массовой скорости, паросодержания и недогрева. Чтобы получить данные для течения в трубах другого диаметра (от 14 до 16 мм), нужно эти значения умножить на У8/й. [c.146] Для фиксированных значений pw и р расчет проводится по этим трем формулам до взаимного пересечения рассчитанных кривых. [c.147] Кризис теплообмена в продольно обтекаемых пучках труб. [c.147] Этот вопрос интересен для так называемых обратных ПГ, в которых кипящий теплоноситель находится в межтрубном пространстве. [c.147] Кризис в пучках труб представляет собой чрезвычайно сложный процесс из-за больших теплогидравлических неравномерностей, особенностей конструкций межтрубного пространства, ди-станционирующих приспособлений и т. п. Кризис возникает в месте с наивысшим паросодержанием и носит локальный характер. [c.147] Существует, например, так называемый метод ячеек. Ячейки рассматриваются как параллельные взаимосвязанные по длине каналы. В данном случае кризис определяет самая теплонапряженная ячейка, в которой при определенном тепловом потоке имеет место максимальное теплосодержание. В пределах каждой ячейки параметры потока усредняются. Распределение между ячейками расходов и энтальпии теплоносителя в принципе можно найти из решения системы нелинейных дифференциальных уравнений, отражающих законы сохранения массы, количества движения и энергии в каждой ячейке. [c.147] Достаточно надежных данных о теплогидравлическом взаимодействии между ячейками нет. Если это взаимодействие не учитывать, можно легко рассчитать теплогидродинамическую неравномерность как отношение приращения теплосодержания в рассматриваемой ячейке к аналогичному приращению в кассете. Такой приближенный расчет дает сильно завышенные результаты. [c.147] В этих диапазонах не замечено влияния диаметра и шага змеевика на критическую нагрузку. [c.149] Вернуться к основной статье