ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Выработка энергии на тепловом потреблении из "Тепловые электрические станции Тепловая часть " Все рассмотренные выше методы повышения экономичности теплового процесса электрической станции могут быть сведены к стремлению маокимально увеличить располагаемый (и полезно исподызуемый) тепловой перепад между начальным состоянием рабочего тела и состоянием в точке отдачи тепла холодильнику. Для этой цели расширения рабочего тела доводится до предельно возможных низких температур (и давлений) и пара- метры рабочего тела, поступающего в двигатель, выбираются по возможности высокими, поскольку это допускают технология машиностроительных материалов и экономический расчет. [c.33] И все же использование тепла на электростанциях при учете всех достижений современной техники H i достигает большой величины. Даже в идеальном двигателе более 50% тепла должно быть отдано холодильнику, в действительных же установках в электроэнергию может быть превращено всего 20— 25%, в лучшем случае 30—32% тепла, заключенного в топливе. [c.33] Естественно возникает вопрос об исполь-еовании тепла, отдаваемого холодильнику. [c.33] Отсюда возникает новая задача вместо выработки энергии в двигателях, работаюш их с очень глубоким расширением пара (в так называемых конденсационных установках), вырабатывать ее в максимально возможных количествах в двигателях, рассчитанных на расширение пара до параметров, допускающих дальнейшее использование тепла этого пара на нужды теплового потребления. Такой способ называется выработкой энергии на тепловом потреблении. [c.33] Примем для простоты рассуждений, что выработка количества электроэнергии Э квтч осуществляется на тепловом потреблении Q ккал. [c.34] Величина представляет коэффициент использования тепла топлива при выработке энергии нА тепловом потреблении и не является цоэффициентом полезного действия электростанции. [c.34] В промежуточном случае, когда лишь часть электроэнергии Э может быть выработана на тепловом потреблении Q, общий расход топлива будет больше 5 , но меньше 5 так как лишь часть энергии будет необходимо выработать на конденсационной станции с к. п. д. . [c.34] Для значительного диапазона конечных давлений пара после турбины величина - (t - О —К = 7 = / = 7. т. е. количество тепла, отданное холодильнику (или тепловому потребителю) на 1 г пара, примерно постоянно и можно в дальнейшем принять = 530 ккал1кг. [c.34] Зная далее и можно найти действительную экономию в килограммах условного топлива на каждые 10 ккал, а отсюда и на все количество тепла, послужившее базой для выработки энергии. [c.35] Таким образом, повышение конечных параметров пара с 1,2 до 7 ата снизило возможную выработку энергии на тепловом потреблении примерно наполовину и настолько же снизится и экономия топлива. Следует оговориться, что из-за различной выработки энергии в обоих случаях результаты нельзя непосредственно сравнивать. [c.36] Вернуться к основной статье