ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Обзор исследований теплообмена частиц в псевдоожиженном слое из "Гидродинамика и теплообмен в псевдоожиженном (кипящем) слое " Р Я п — вес материала и число частиц в пробе, взятой для определения эквивалентного диаметра. [c.267] За расчетный температурный напор Федоров принимал среднелогарифмическую психрометрическую разность до и после слоя материала. [c.267] Таким образом, как и другие исследователи, Федоров определял средний температурный напор, исходя из допущения о равномерном газораспределении в псевдо-ожиженном слое, т. е. получил завышенный напор и соответственно заниженные против истинных эффективные значения коэффициентов теплообмена. [c.267] Эффективный коэффициент теплообмена растет с увеличением размера и объемного веса частиц. Как отмечает Федоров, интенсивность теплообмена в псевдоожн-женном слое настолько высока, что при среднем размере частиц 3 мм газы охлаждаются практически до температуры материала уже при толщине слоя, соответствую-ш.ей нагрузке 80 кг на 1 м поверхности решетки. [c.268] Кеттенринг и его сотрудники [Л. 389] провели исследование тепло- и массообмена в псевдоожиженном слое более мелких частиц, чем Федоров. Они изучали перенос вещества одновременно с переносом тепла в процессе испарения воды из влажных частиц (0,35—0,99 мм) окиси алюминия и силикагеля. Частицы имели неправильную форму, но поверхность теплообмена вычислялась, как для слоя шаров, имеющих диаметр, равный среднему из размеров отверстий сит, между которыми заключалась при рассеве используемая в опыте фракция. Диаметр слоя равнялся 58 мм, а начальная высота составляла 100—150 мм. Газораспределителем служила сетка с отверстиями диаметром 75 мк. Скорость фильтрации регулировалась в таких пределах, что Re изменялось от 9 до 55. [c.268] Подсчитанные таким образом коэффициенты теплообмена имели величину 15—50 ккал/м -ч-град, а числа Нуссельта в ряде опытов оказались ниже 0,1, т. е. во много раз меньше минимального кондуктивного. [c.269] Лева Л. 988] склонен считать эффективные коэффициенты теплообмена, полученные Кеттенрннгом, заниженными, но в обоснование своего миеиия указывает лишь на второстепенное обстоятельство — погрешность, возникающую из-за допущения, что температура материала по всему слою не отличается от равновесной. [c.270] Резник и Уайт [Л. 516] изучали скорость испарения частиц нафталина при псевдоожижении широких фракций их (0,25—1,16 и 0,21—1,7 мм) воздухом, водородом и углекислотой. Диаметр слоя составлял 22—24 мм, а начальная высота варьировала от 13 до 25 мм. Процесс испарения протекал примерно в изотермических условиях (25°С). [c.271] Расчетная поверхность частиц в псевдоожиженном слое определялась, как отмечает Чу [Л. 234], довольно ненадежным способом — по потерям напора в неподвижном слое. Этот способ был неточен из-за тенденции частиц нафталина к образованию комков и каналов. [c.271] Как известно (см., например, [Л. 988] или [Л. 788], данные по тепло- и массообмену ранее часто представлялись в виде зависимостей факторов переноса массы jd и тепла jk от критерия Рейнольдса. [c.271] Позднее появилось большое количество работ, содержащих данные по тепло- и массообмену частиц в псевдо-ожиженном слое [Л. 102, 178, 234, 235, 295, 342, 340, 480, 495, 585, 637, 638, 669, 792, 793, 807, 814, 840, 897, 906, 951, 952, 953, 975, 984, 1002, 1080, 1128, 1131, 1127, 354]. [c.273] Определяющий размер — диаметр частиц. [c.274] Верхняя пунктирная линия соответствует неподвижному слою. [c.274] Формулы (8-34) и (8-35) пригодны только для слоев частиц одинакового размера и правильной сферической формы. [c.274] Н —неподвижный слой ПОС —псевдоожиженный слой. [c.275] Подсчитанные так Петерсом коэффициенты теплообмена частиц составили от 1 до 1,5 ккал м я град, а Nu порядка 0,02, т. е. еще в 10 раз ниже, чем у Кеттенринга. [c.276] Петерс не отмечает условного характера полученных значений Nu и а, а пытается оправдать расхождение своих опытных данных с теоретическими ссылками лишь на малую относительную скорость воздуха. [c.276] Вернуться к основной статье