ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Развитый псевдоожиженный слой из "Гидродинамика и теплообмен в псевдоожиженном (кипящем) слое " Для турбулентного режима обтекания, если предположить замену линейного закона сопротивления квадратичным, расчет ный показатель степени будет равен г/2. [c.102] Минц [Л. 95] предложил эмпирическую формулу расширения псевдоожиженного слоя, удовлетворяющую верхнему предельному условию (т=1), но не удовлетворяющую нижнему (пределу устойчивости). [c.102] Еркова и Смирнов нашли, что в пределах одного гидродинамического режима уравнения для частиц разной формы различаются лишь коэффициентами. [c.103] Корреляции Ричардсона и Заки проверены [Л. 988] сопоставлением с опытными данными многих исследователей [Л. 335, 373, 422, 604 и 623] (рис. 2-7 и табл. 2-1). [c.103] ИЗ выражений (2-9) — (2-11) показатель степени по среднему значению Re. Проводим на логарифмическом графике (т, w) или (т, Re) через точку предела устойчивости линию с угловым коэффициентом п. Затем по заданной скорости фильтрации (или найденному Re) на графика определяем порозность расширенного слоя и по ней подсчитываем высоту его. [c.105] Пример I. Сферический катализатор (d=4,42 10 3 м) должен быть псевдоом ижен водой с =21° С в колонне диаметром 0,15 м. Объемный вес частиц катализатора ум = 1 600 кг/м . Высота осевшего слоя Яп.у=0,71 м, а порозность его /Пп.у=0,37. Найти высоту расширенного слоя, если скорость фильтрации воды г ф = = 10,4 10- лг/се/с. [c.105] По корреляции Ричардсона и Заки п = 4,45-285 - . = 4,45-0,569 = 2,53. [c.106] Очевидно, при оценке влияния движения частиц на расширение слоя существенны не энергетические затраты на поддержание движения, а влияние последнего на агрегирование. При этом движение (перемешивание) частиц, препятствуя агрегированию, будет препятствовать расширению слоя лишь в тех случаях, когда скорость прохождения так называемой прерывной фазы — пузырей — сравнительно невелика. [c.109] Интересно отметить, что данные Лева [Л. 988] о монотонном возрастании т] с числом псевдоожижения противоречат данным О. М. Тодеса и А. К. Бондаревой [Л. 662] о наличии максимума в зависимости скорости частиц от числа псевдоожижения. [c.109] Если обратиться к возможному механизму подъема пузырей в псевдоюжиженном слое, то станет понятным, почему эта скорость ограничена и непосредственно не связана со скоростью фильтрации газа, т. е. в одних случаях меньше, а в других — больше скорости фильтрации. [c.111] Подобное ускоренное расширение неоднородных слоев крупных частиц подтверждается опытными данными (см. рис. 2-9). [c.113] Скорость расширения неоднородных (двухфазных) псевдоож иженных слоев определяется большим числом факторов, чем расширение однородных. Как было показано, нет ограничений, препятствующих ей в том или ином случае быть больше, меньше или равной скорости расширения однородного слоя. При этом, очевидно, подобное равенство расширений при одинаковых скоростях фильтрации вовсе не означает однородности псев-доожиженного газами слоя, а лишь компенсацию уменьшения расширения из-за высокой плотности агрегатов увеличением расширения из-за наличия в слое большого количества достаточно медленно поднимающихся пузырей. [c.114] Бротц оговаривается, что для слоев, псевдоожижен- ых газами, эта корреляция пригодна лишь для относительных расширений Я/Япу.= (1—/Пп.у)/(1—/п) 1,15- -- 1,20. При дальнейшем увеличении скорости фильтрации наступают сильные пульсации уровня слоя и верхняя граница слоя становится неопределенной. [c.114] Лева [Л. 988] предложил расчетный график (рис. 2-11), на котором относительное расширение псев-доожиженного газом слоя дается как функция числа псевдоожижения N при диаметре частиц ( =50- 300л к) в качестве параметра. [c.114] Пунктирная линия А—А указывает рекомендуемые пределы расширения для узких фракций. Параметром является размер частиц (мм) (цифры у кривых). [c.115] Вернуться к основной статье