ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Эффективная диффузия тепла из "Высокотемпературные установки с псевдоожиженным слоем " Общие сведения об эффективной диффузии тепла (эффективной температуропроводности) псевдоожижен-ного слоя можно найти в монографиях Л. 27, 97, 141]. [c.105] Как известно, высокие значения эффективных коэффициентов температуропроводности Лэфф псевдоожижен-ного слоя обусловлены в основном перемешиванием твердой фазы. Из-за отсутствия удовлетворительных обобщенных зависимостей перемешивания материала в свободном (незаторможенном) псевдоожиженном слое нет их и для диффузии тепла. [c.105] Видимо, влияние неполноты теплообмена сблизившихся частиц должно быть сильнее при больших скоростях их движения, а при малых скоростях теплообмен между соседними частицами может не ограничивать величину Лэфф. [c.106] При переходе от низкотемпературных псевдоожиженных слоев к высокотемпературным можно ожидать увеличения Лэфф при прочих равных условиях, так как теплообмен сблизившихся частиц через разделяющую их прослойку газа будет интенсивнее как из-за увеличения теплопроводности газа, так и благодаря лучистому обмену, происходящему даже между отдаленными, но видящими одна другую частицами. Вклад лучистого обмена в эффективную температуропроводность слоя может быть поэтому особенно велик для систем с пониженной концентрацией твердых частиц. В высокотемпературных псевдоожиженных системах, видимо, должен претерпеть изменения характер зависимости коэффициента диффузии тепла от диаметра частиц и скорости фильтрации. В частности, из-за повышения роли лучистой составляющей можно ожидать ослабления зависимости Лзфф (в том числе и максимальных) от диаметра частиц. [c.106] Увеличение Лдфф с гидравлическим диаметром псев-доожиженного слоя в известной мере подтверждено опытами, проведенными в ИТМО [Л. 70]. Автор [Л. 70] измерял температуропроводность по горизонтали в тонких псевдоожиженных слоях размером в плане 0,5Х 2, 5 м. Псевдоожижалась воздухом широкая фракция частиц песка. [c.107] Газораспределительная решетка представляла собой перфорированный лист толщиной 0,8 мм с отверстиями диаметром 1,3 мм (живое сечение составляло 9%). Высота осевшего слоя Яо = 30-н35 мм. Горячий песок ( мгновенный точечный источник тепла ) высыпался в слой через трубу диаметром 65 мм скорость фильтрации воздуха изменялась от 0,6 до 3,2 м1сек. Температура слоя непрерывно регистрировалась на высоте 12 мм над решеткой на расстояниях 1,5 0,5 и 0,25 м от места высыпания порции нагретого материала. Результаты опытов приведены на рис. 3-19. Были достигнуты значения =30 — 40 см 1сек, что намного выше полученных в лабораторной колонке диаметром 175 мм. [c.107] Соотношение (3-26) дает довольно большой разброс точек. Некоторые опытные и расчетные значения Л эфф по (3-26) различаются в 2—3 раза. [c.110] Авторы [Л. 508] обработали по диффузионной модели данные о распространении тепла в слоях узких фракций стеклянных и алю-мосиликатных шариков (диаметром от 58—63 до 150— 180 мкм), псевдоожиженных в насадках з шаров и сетчатых цилиндров. Размеры элементов насадки указаны на рис. 3-22, на котором виден и разброс опытных данных. [c.111] Эффективная диффузия тепла в виброкипящих слоях пока изучена слабо. По этому вопросу можно отметить лишь отдельные публикации [Л. 237, 328, 329]. [c.111] Опыты проводились следующим образом. Слой приводился в состояние виброкипения. Трубка вынималась из слоя, нижний конец ее закрывался пробкой и засыпалась порция песка, предварительно нагретого до 600—700° С. Затем трубка опускалась в слой и шунтировала термопары. Включалось движение диаграмной ленты потенциометров, регистрировавших температуру слоя, стержнем выбивалась пробка и трубка быстро выводилась из слоя под действием противовеса шунтирование термопар размыкалось, момент. высыпания нагретых частиц регистрировался на диаграммной ленте. Объем песка в трубке выбирался таким, чтобы уровень навески совпадал с уровнем виброкипящего слоя. [c.112] Таким образом, еффек-тивной диффузии тепла в виброкипящем слое также присущи пульсации, а для практических расчетов удобно пользоваться усредненными во времени значениями фф. которые довольно надежны, когда получены из большого числа первичных опытов. Такие усредненные по данным 200наших опытов 9 значений нанесены на рис. 3-24. [c.113] Коэффициент температуропроводности обычно возрастает с повышением скорости вибрации af. [c.113] В исследованном довольно узком диапазоне диаметров частиц (114—350 мкм) и при не очень высоких скоростях диффузии частиц заметной зависимости от с обнаружено не было. [c.113] В высокотемпературных виброкипящих слоях под вакуумом можно ожидать несколько более высокого значения 1фф низкотемпературпьц, за счет лучистого теплообмена. [c.114] Необходимо дальнейшее исследование виброкипяще-го слоя, чтобы лучше выявить механизм перемешивания материала в нем и получить удовлетворительные расчетные корреляции эффективной температуропроводности по горизонтали и вертикали. [c.114] Вернуться к основной статье