ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теплоотдача к псевдоожиженному слою (внешний теплообмен слоя) из "Высокотемпературные установки с псевдоожиженным слоем " Об учете излучения в процессе теплообмена псевдо-ожиженного слоя в высокотемпературных установках будет сказано в 3-3. [c.68] В последние годы довольно интенсивно развивалась известная еще по [Л. 546] пакетная теория теплоотдачи, по которой тепло от стенки переносится сменяющимися около нее агрегатами ( пакетами ) частиц. [c.68] Авторы [Л. 27], используя эту модель и желая дать расчетное уравнение в критериальной форме, предложили несколько более обоснованиый, чем Nu, определяемый критерий N. Уравнение здесь не приводится, так как практические расчеты теплообмена в оптимальных условиях по нему сложнее и еще менее точны, чем по существующим интерполяционным формулам типа (3-6) с размерными коэффициентами. [c.68] Затем автор [Л. 34] предложил учитывать в пакетной модели дополнительное конвективное термическое сопротивление при переносе тепла от поверхности к пакету, почти аналогичное сопротивлению газовой прослойки между стенкой и первым рядом частиц в модели теплоотдачи однородного псевдоожиженного слоя [Л. 141]. Это же представление развито в работах [Л. 35, 36]. [c.68] Следующим шагом явился предложенный авторами [Л. 4, 97] учет различия порозности у стенки и внутри пакета. [c.68] Наконец, в ИТМО был сделан еще один шаг для развития пакетной теории авторы [Л. 22, 23], придя независимо от автора (Л. 274] к сходным выводам об особенностях нестационарной теплопроводности гетерогенных сред, показали, что исследователи, пользующиеся пакетной моделью и оценивающие эффективную нестационарную теплопроводность двухфазной системы (среда — твердые частицы) обычным образом по уравнению Фурье — Кирхгофа, как для условно непрерывной среды, совершают принципиальную ошибку, чувствительную в самом важном случае — при малых временах экспозиции пакетов, т. е. при создании условий высокоинтенсивного теплообмена. [c.68] Подобная система соответствует простейшей, но учитывающей самые существенные стороны процесса модели дисперсной системы с чередующимися полуограничен-ными прослойками газа и твердого материала, ориентированными вдоль направления распространения тепла. [c.69] 317] путем решения системы уравнений (3-7) получено несколько громоздкое выражение для Миэфф пакета и после некоторых упрощений по нему вычислена зависимость Nu от Fo и построена теоретическая кривая Nu=/(Fo), показанная на рис. 3-8 (линия II). [c.70] Анализ, проведенный в [Л. 317], показал, что в широкой области сравнительно малых безразмерных времен Fo (или /) число Nu должно достигать предела и оставаться постоянным. Этот интересный вывод подтверждается экспериментальными данными (рис. 3-8). Предельное значение Nu оказалось равным примерно 2. [c.71] Перейдем к некоторым особым случаям теплоотдачи псевдоожиженных слоев. [c.71] Опыты были проведены с очень тонкими слоями (Яо= 10- 40 мм) стеклянных шариков (d=100, 270 и 770 мкм) в колонке диаметром 40 мм. [c.71] К сожалению, скорость частиц в насадке, достаточная для получения высоких коэффициентов теплоотдачи, зачастую достигается лишь тогда, когда последние не могут быть реализованы по другой причине — из-за сильного расширения слоя в такой насадке. [c.72] Зависимость коэффициента теплообмена шаров иасадки с псевдоожиженным слоем глинозема от скорости фильтрации в трубе диаметром 98 мм с насадкой диаметром 8 мм и высотой 530 мм. [c.72] В свободно засыпанной насадке из фарфоровых шаров в различных местах располагались металлические шары-термозонды того же диаметра с зачеканенными в них термопарами. Трубу с насадкой можно было перемещать в индукторе генератора тока высокой частоты (30 кгц), что позволяло быстро (за 3—15 сек) нагревать терм озонды, расположенные в любом месте, до 130—140° С. Коэффициенты теплообмена шаров-термозондов определяли по темпу охлаждения нагретого шара после выключения генератора. К определенным значениям а вводилась поправка на теплоотвод от термозондов к соседним холодным шарам насадки, не превышавшая 10—12% [Л. 36]. [c.73] Самые низкие значения а были получены (рис. 3-9) в случае, когда термозонд был окружен девятью металлическими шарами диаметром 7,35 мм, также нагретыми в высокочастотном поле. Результат объяснен автором [Л. 36] недостаточной скоростью циркуляции материала между шарами, из-за чего нельзя было пренебречь его нагревом около шаров, окружающих термозонд. Так как этот нагрев, очевидно, не учитывался при подсчете избыточной температуры термозонда, то значения а по кривым 5 и 4 на рис. 3-9 являются заниженными. [c.73] В то же время в литературе до последнего времени отсутствовали экспериментальные данные о а псевдоожиженного слоя к решетке. Поэтому в ИТМО были проведены измерения локальных коэффициентов кон-вективно-кондуктивной теплоотдачи решеток. [c.74] Специальные плоские датчики вклеивались в выфре-зерованные гнезда заподлицо с поверхностью решетки, Был исследован теплообмен с псевдоожиженным слоем щелевых решеток четырех типов. Три из них имели одинаковое живое сечение (8%), но различные расстояние между щелями и соответственно ширину. В четвёртой решетке были самые широкие щели (8 мм) при несколько меньшем живом сечении (6%)- Чтобы получить представление о локальных os в разных местах, датчики располагали в центре, сбоку и в углу решетки. [c.74] Вернуться к основной статье