ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Минимальное и слабо развитое псевдоожижение из "Высокотемпературные установки с псевдоожиженным слоем " Здесь Ar = Z/p V — критерий Архимеда, где Z—кажущаяся (т. е. за вычетом воздействия архимедовой силы) масса слоя. [c.14] Отметим, что и по формуле Тодеса Л. 27] можно найти скорость, близкую гвп.у.ов. если не принимать Шп.у = 0,4, а подставлять иное, большее значение порозности, получаемое экснеримен-тально для слоя, осевшего после псевдоожижения. [c.14] Авторы работы [Л. 7] показали, что интерполяционная формула Тодеса пригодна для нахождения п.у слоев, псевдоожиженных под давлением. [c.15] Как известно (см. [Л. 1 89, 192]), при псевдоожижении полидис-персного материала имеем не одну точку, а целую область перехода слоя в псевдоожижениое состояние (рис. 1-1). Сначала [Л. 257] подвергаются внутреннему взвешиванию в слое мелкие и легкие частицы. При большей скорости газа сила сопротивления, приходящаяся на мелкую частицу, становится больше силы земного притяжения последней. Поэтому такая внутренне взвешенная частица стремится двигаться вверх, а при отсутствии свободы перемещения оказывает давление на вышележащие крупные частицы. Оо этой причине частицы следующего класса крупности переходят во взвешенное состояние раньше, чем непосредственно приложенное к ним воздействие потока уравновесит их тяжесть. Наиболее важна точка (режим) В (рис. 1-1) полного псевдоожижения полидисперсного слоя, когда потоком газа взвешены самые крупные частицы слоя (хотя бы с помощью более мелких). [c.15] Нужна хотя бы несколько условная, например заведомо превосходящая скорость полного псевдоожижения, но хорошо воспроизводимая по менее плавным кривым опорная точка . В свое время автор 1[Л. 35] предложил оценивать начало полного псевдоожижеиия полидисперсного слоя по наступлению пульсаций сопротивления слоя. Это предложение следует проверить. [c.16] Заслуживает также внимания предложенный в [Л. 649] графо-аналитический способ нахождения минимальных скоростей полного псевдоожижения любым газом, любой температуры для полидисперсного слоя частиц неправильной формы и неизвестного (не определявшегося) фракционного состава по данным единичного лабораторного опыта. В опыте определяется порозность при пределе устойчивости в удобных условиях псевдоожижения материала воздухом комнатной температуры. При расчетах должны быть известны плот -ность частиц, а также плотность и коэффициент кинематической вязкости газа в рабочих условиях. [c.16] Формулы для расчета Wn,y в конических аппаратах можно найти в Л. 36, 97]. Как известно, эта скорость, определяемая по кривым прямого хода, для конических аппаратов может быть во много раз больше Wn.y цилиндрического слоя, если велико отношение верхнего диаметра конического слоя к нижнему. Соответственно на кривых прямого хода псевдоожижеиия в конических аппаратах наблюдаются большие пики давления. Этих пиков и связанных с ними затруднений при пуске в работу конических аппаратов можно избежать, если и на решетку под конусом загружать материал постепенно, уже после пуска дутья, как это всегда делается в безрешеточных конических аппаратах. [c.16] Формулы для расчета скорости минимального псевдоожижения в центробежно зажатом слое приведены в (Л. 97]. [c.16] Физико-химическая механика позволила вскрыть новые свойства и возможиости применения виброкипящего слоя, Локазано, что виброкипящий слой может быть создан не только при скоростях потока газа ниже критических, а и значительно превышающих предельно возможные для кипящего слоя (при фильтрации среды через слой сверху вниз), вообще без принудительной продувки газа и в вакууме [Л. 348]. При создании виброкипящего слоя в вакууме гидродинамическая сила отсутствует и ожижение наступает, когда ускорение вибрации станет равным ускорению свободного падения [Л. 348]., Наличие даже незначительного потока газовой среды через слой приводит к улучщению его структуры. [c.17] Однако при сцеплении частиц между собой и прилипании их к стенкам аппарата, как, например, в случае тонкодисперсных порошков, условие (1-2) не имеет силы и переход слоя в состояние виброкипения наступает лишь при А(й . в несколько раз превосходящих ускорение свободного падения. [c.17] Как известно, торможение псевдоожиженного слоя различными вставками (горизонтальными сетками (Л. 257], решетками [Л. 171, 257], трубам и (Л. 633], насадками из сетчатых цилиндров Л. 532], спиралей и сплошных элементов [Л. 32, 36, 43, 244, 452, 453, 456, 545, 66Н- представляет практический интерес, позволяя получать более однородное псевдоожижение без крупных газовых пузырей, уменьшать унос и работать при весьма больших расширениях и числах псевдоожижения слоя. [c.17] Для высокотемпературных условий наиболее перспективны установки с севдоожиженными слоями, заторможенными охлаждаемыми трубами и насадками из сплошных элементов (например, огнеупорных шаров). [c.17] По мнению авторов [Л. 633] из всех тормозящих слой вставок наиболее целесообразны вертикальные стержни и трубы, расположенные настолько густо, чтобы снизить до 100—200 мм гидравлический диаметр промышленных аппаратов. Это обеспечивает, по их данным, получение в крупных реакторах тон же степени превращения, что и в лабораторных равного гидравлического диаметра. [c.17] Для псевдоожижения в насадке отношение диаметра частиц d к D по [Л. 615] не должно превышать 0,09. iB случае псевдоожижения частиц неправильной формы, видимо, лучше принимать по [Л. 36] dlD Q,05. При этом материал слоя должен быть хорошо сыпучим. [c.18] Отметим, что некоторые виды вставок в псевдоожиженный слой (перегородок и насадок) при определенных режимах фильтрации не будут в полном смысле слова тормозящими , а смогут создавать направленные циркуляционные или вихревые потоки частиц, более быстрые, чем движение частиц в свободном псевдоожижеином слое. [c.18] Работая с сыпучими хорошо псевдоожижаемыми материалами вблизи предела устойчивости, легко реализовать спокойное , сравнительно однородное (без существенных газовых пузырей) псевдоожижение. Это режимы, когда взаимное перемещение частиц еще невелико и можно организовать противоток газа и материала. По некоторым данным верхней границей спокойного псевдоожижения является число псевдоожижения Л 1,3 [Л. 430] или достижение по-розности т 0,48 [Л. 36]. Учитывая, что при одинаковых N гидродинамические состояния слоя крупных и слоя мелких частиц различны, а т плотного слоя частиц неправильной формы может быть больше 0,48, обе оценки можно считать лишь ориентировочными. [c.18] В высоких псевдоожиженных слоях тяжелых материалов газ при проходе сквозь слой существенно расширяется. Поэтому если нужно сохранить по всей высоте слоя малое число псевдоожижения и условия спокойного псевдоожижения, то приходится выполнять аппарат слегка расширяющимся кверху (Л. 660]. [c.18] Вернуться к основной статье