ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Общая характеристика из "Основы общей теории тепловой работы печей " Работа тепловых устройстгв по расоматриваемому режиму теплообмена происходит при неравномерных полях температур н физических свойств пламени, когда область максимальных температур расположена ближе к поверхности нагрева (см. рис. 104, б), чем к кладке. [c.222] При этих условиях поверхности нагрева возможно передавать столько же тепла, сколько теряет кладка в окружающее пространство, т., е. лорядка 2000—5000 ккал/м час. В этом случае практически будет иметь место не нагрев, а томление тела. [c.223] Возможен еще более резко выраженный случай пря мого направленного теплообмена, когда Тк, тогда в уравнении (126) первый член будет иметь отрицательное значение. Такой случай имеет место при нагреве открытым газокислородным или газовоздушным пламенем для целей резки, сварки или закалки. В данном случае лучистая теплоотдача сочетается с конвективной. [c.223] Обозначим разность Q —Qn ч,ерез AQ. [c.224] При относительно малых градиентах температур в пламени величина AQn имеет небольшое значение, порядка 10 000—20 000 ккал/м час. Если соблюдается это условие и в то же время разность —Гм 100°, то второй чден правой части уравнения (126) становится практически пренебрежимо малым по сравнению с третьим, а роль прямого направленного теплообмена (от пламени) становится ничтожной. [c.224] Выше были рассмотрены крайние случаи. Практически направленный прямой радиационный режим теплообмена является одним из наиболе,е распространенных, а удельное значение направленной радиации пламени может быть весьма различным в зависимости от абсолютных значений (Qk—( м)-(2— ) и (Qn —Qn) - При этом следует отметить, что величина разности AQn зависит от места расположения максимума температур в пламени (рис. 120, б и в). [c.224] Выясним роль кладки при рассматриваемом режиме теплообмена, полагая, как и раньше, что поверхность нагрева и кладка представляют две параллельные бесконечные плоокости. [c.225] Поэтому основным средством повышения интенсивности теплопередачи при прямом направленном теплообмене является повышение максимальной температуры пламени. [c.226] При уменьш,ении е функция Sn (I—e ) сначала возрастает, достигая максимума при e = 0,5, а затем убывает до нуля при бп =0 функция ёп (2— ) при уменьшении от единицы до нуля уменьшается также от единицы до нуля. [c.226] Более детальный анализ этого вопроса в общем виде пока затруднителен, так как встречаются существенные препятствия при определении величин Q и Qn. В силу этого целесообразно,. пр ежде всего, рассмотреть упрощенные схемы направленного теплообмена. [c.226] Вернуться к основной статье