ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Пузырьковый режим псевдоожижения из "Котлы и топки с кипящим слоем " Для пузырей с 3 = 0,02-Н),5 м (практически встречающиеся в топках значения) к п д = 0,3 ,6 м/с. [c.18] Таким образом, замкнутый пузырь переносит газ, заключенный в его объеме и в окружающем его шаровом слое толщиной 0,5 (d J -- э) (в этом слое газ фильтруется через плотную фазу непрерывно сменяющихся частиц). По мере увеличения к пф размеры замкнутой зоны увеличиваются, газ, выходяищй сверху из поднимающегося пузыря, обгоняет его, т.е. движется примерно так же, как при фильтрации через слой с неподвижной полостью (режим проточных пузырей, рис. 1.2, б). [c.18] Обращает внимание, что пузырь имеет конечный размер при /1 = 0, т.е. образуется из газовой прослойки, периодически возникающей на пористой решетке. При этом в слое частиц катализатора размеры пузырей увеличиваются лишь до определенной высоты /], после которой стабилизируются из-за равенства скоростей их слияния и разрушения. Предельный размер пузыря определяется по формуле (1.7) при подстановке вместо И величины Л (как ее определить - не указано). [c.19] Критикуя формулу за количественное несовпадение с экспериментами, большинство авторов все же принимает ее за основу, вводя поправочные коэффициенты. По данным Вертера [11] коэффициенты зависят как от диаметра или минимального поперечного размера (в прямоугольном аппарате) так и от классификационной группы, в которую попадают частицы, т.е. фактически - от их размера. [c.19] Разные значения коэффициентов для разных условий говорят об отсутствии единой физически наглядной модели. Об этом же говорит и изменение автором не только коэффициентов, но и вида формулы для н п по мере накопления данных. [c.20] Вопрос о соответствии большого числа моделей пузырькового кипящего слоя экспериментальным данным остается открытым, ибо ни одна из них не гчитывает по крайней мере два фундаментальных экспериментальных факта - нестационарность и неравномерность по сечению пузырькового кипящего слоя. [c.20] Наблюдения за поверхностью неоднородного кипящего слоя позволяют обнаружить на ней места, в которых пузыри выходят из слоя чаще всего. Поднимающиеся в слое пузыри явно выбирают предпочтительные пути движения. Прежде всего крупные пузыри стараются отойти от вертикальных стен. Поэтому в установках (обычно лабораторных), поперечные размеры которых сравнимы с диаметром выходящего пузыря, пузыри предпочтительно выходят в центре поперечного сечения. [c.22] Из рис. 1.3, а видно, что предпочтительные пути движения пузырей создаются и по мере увеличения скорости псевдоожижения в слое неизменной высоты. Если при скорости, близкой к пределу ожижения (К = к / к = 2,3), практически над каждым из 16 колпачков (они расположены по углам квадратов с шагом 0,305 м) существуют мало связанные друг с другом ожиженные зоны, то уже при К = 4 четко обнаруживаются девять участков предпочтительного выхода пузырей, а при К = 5 6,4 формируются всего четыре таких участка. [c.23] Исходя из распределения порозности вдоль оси трубы в [13] выделено три зоны, обозначенные цифрами на рис. 1.4,а приреше-точная (I), основная (II) и отстойная (III). При относительно небольших скоростях псевдоожижения порозность вдоль оси основной зоны практически постоянна до верхней границы насыпного слоя. По мере увеличения скорости все большее количество материала подбрасывается пузырями в надслоевое пространство, поэтому концентрация материала в основной зоне, а особенно в ее верхней части, уменьшается так, что при какой о скорости основная зона исчезает совсем. [c.24] Вернуться к основной статье