ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Целищев. Экспериментальное исследование температурного режима оболочки тепловыделяющих элементов в зоне дистанционирующих решеток из "Теплообмен в элементах энергетических установок " Опыты проводились при удельных тепловых потоках от 0,95-10 до 3,68-10 8г/ж2, давлении воды 100 бар, температуре на входе от 220 до 280° С и скорости на входе от 2,8 до 5,0 м сек. Расстояние (зазор) между планкой решетки и поверхностью трубки от О до 0,25 мм измерялось ш,упом до и после проведения опытов. Относительно спаев термопар зазор 0,25 мм устанавливался со стороны термопары 4, затем 2 (фиг. 1, сечение D), т. е. диаметрально противоположно со стороны термопар 2 и 4 соответственно было плотное касание планки к поверхности трубки (зазор равен нулю), или опытная трубка размещалась посередине между планками решетки с зазором 0,125 мм. [c.35] Скворцов. Тепловыделяющие элементы для водо-водяных реакторов атомных электростанций. Вторая международная конференция по мирному использованию атомной энергии. Доклады советских ученых. Атомиздат, 1959. [c.37] Экспресс-информация, Теплоэнергетика, 1962, 3 (реферат 9). Доклад, представленный на Международную конференцию по теплопередаче, состоявшуюся 28/V11I—1/IX 1961 г. в Колорадо (США). [c.37] Охлаждение продольноомываемых пучков в значительной степени определяется гидродинамическими условиями движения воды и, в частности, распределением скоростей по сечению пучка. В продольноомы-ваемом пучке в узких зазорах между стержнями, вследствие снижения скорости, можно ожидать уменьшения интенсивности охлаждения и местного повышения температуры теплоотдающей поверхности. [c.37] Экспериментальные исследования [1, 2] в параллельном пучке при осевом потоке воздуха показали, что распределение скоростей по сечению пучка имеет сравнительно сложный вид. Опытами [1] было установлено, что, кроме изменения скорости по глубине коридорного пучка, вблизи каждого элемента возникает местный своеобразный профиль скорости, придающий всей кривой волнистый характер. В узком зазоре между элементами максимальная скорость значительно ниже, чем в широком, и равна приблизительно средней скорости потока. [c.37] Опытный участок (фиг. 1) в виде вертикального пучка, размешенного в трубе диаметром 50 мм, состоял из 10 гладких стержней (сталь 1Х18Н9Т) длиной 710 мм и диаметром d=10 мм, расположенных по углам равносторонних треугольников со стороной х=14,3 мм (относительный шаг расположения стержней x/d=l,43). К внутренней стенке трубы винтами были прикреплены четыре заполнителя, которые имитировали следующий ряд стержней. Для более плавного входа воды в канал концы стержней сделаны овальными за счет наконечников, с помощью которых стержни устанавливались в трубе на направляющих валиках. Опыты проводились при зазорах между стержнями А и В 4,3 3,0 1,4 и 0,8 мм. Зазоры устанавливались симметричным сближением стержней на направляющем валике относительно оси у (фиг. 1). [c.38] Расход воды через опытный участок измерялся мерными баками, предварительно оттариррванными весовым способом. Температура воды измерялась ртутными термометрами с ценой деления 0,5 град. [c.39] Распределение скоростей исследовалось в направлении от О к й (фиг. 2). В перпендикулярном направлении от с к d распределение скоростей было измерено один раз при 6о = 4,3 мм второй трубкой, а затем при всех зазорах этой трубкой скорость измерялась только в точке а. Показания обеих трубок в точке а всегда совпадали. [c.39] В каждом опыте скорость в направлении ОЬ измерялась два раза — первый раз через 0,25—0,5 мм, второй приблизительно по серединам первоначальных интервалов. Одностороннее передвижение трубки исключало влияние холостого хода (примерно 0,125 мм) микрометрического винта. [c.39] Полное расстояние ОЬ, на котором можно перемещать пневмометриче-скую трубку, равно 14,8 мм. В первых опытах было установлено, что распределение скоростей на участках Оа н аЬ строго симметрично, по этому в последующих опытах ограничились измерениями только на участке Оа длиной 7,4 мм. [c.39] Средняя скорость в опытах измерялась от 4,84 до 3,3 м сек, что соответствует изменению числа Re от 70 ООО до 40 ООО, вычисленному по гидравлическому диаметру канала. [c.39] Распределение скоростей по сечению ячейки продольноомываемого пучка при изотермическом движении воды показано на фиг. 2 в виде зависимостей w=f y). На фиг. 2 представлены кривые распределения локальных скоростей в направлении ОЬ при различных средних скоростях воды и зазорах б, а также в направлении d при 6 = 4,3 мм (кривая 5). По мере удаления от стенки стержня скорость воды увеличивается и имеет максимум в геометрическом центре ячейки пучка. [c.39] Распределение скоростей на участке от геометрического центра ячейки до точки а характеризует эпюру максимальных скоростей вокруг стержня пучка. Эта эпюра при 6 = 4,3 мм в относительных координатах wjwmax =/(ф) построена (фиг. 3) в предположении, что на поле скоростей по периметру рассматриваемого стержня в равной степени влияет корпус канала. Из фиг. 3 видно, что неравномерность максимальных скоростей вокруг стержня незначительна и составляет приблизительно 7%. [c.40] Отн ошение максимальных скоростей к средней скорости по сечению пучка W составляет для геометрического центра ячейки 1,37, а для зазора 4,3 мм между стержнями А и В— 1,27, т. е. в среднем 1,34. Отношение максимальных скоростей к средней скорости по сечению ячейки w составляет соответственно 1,22 и 1,14, т. е. в среднем 1,18. Последний результат близок для гладких круглых труб при соответствующих числах Re. [c.40] Наибольший интерес представляет распределение скоростей от максимальных значений к стенке, поскольку закономерности гидравлического сопротивления непосредственно связаны с этим участком поля скоростей. [c.40] По формуле (2) обработаны опыты (фиг. 4) для 6 = 4,3 мм при изменении средней скорости воды в пучке W от 3,3 до 4,84 лг/се/с. При обработке опытных данных за радиус трубы принималось расстояние L от точки максимальной скорости до стенки. Из фиг. 4 видно, что опытные точки удовлетворительно совпадают с кривой по формуле (2) при х = 0,435, очень близком [6] для круглых труб. [c.41] На основании изложенного можно заключить, что условия формирования поля скоростей, а также закономерности гидравлического сопротивления в пучках x/d=l,43 в первом приближении могут быть описаны формулами для круглых труб. [c.41] Экспресс-информация, Теплоэнергетика, 1962, 3 (реферат 10). Доклад, представленный на Международную конференцию по теплопередаче, состоявшуюся 28/VHI—1/1Х г. в Колорадо (США). [c.42] Распределение тепловых потоков по радиусу реактора описывается функцией Бесселя с коэффициентом неравномерности (отношение максимального значения к среднему), равным приблизительно 2,1. По оси реактора плотность нейтронов изменяется по синусоидальному закону при коэффициенте неравномерности около 1,48. Наличие воды в щелях между кассетами вызывает неравномерность (1,15) плотности нейтронов внутри каждой кассеты, причем максимум тепловыделения устанавливается в периферийных тепловыделяющих элементах кассет [1]. [c.42] Вернуться к основной статье