ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Приближение Милна—Эддингтона из "Основы радиационного и сложного теплообмена " Приближение Милна — Эддингтона вытекает из тензорного приближения как частный случай, если рассматривать перенос излучения в плоских слоях среды при состояниях, близких к термодинамическому равновесию, что приводит к изотропному распределению интенсивности в среде. Эти условия достаточно хорошо выполняются в астрофизических проблемах, в связи с чем приближение Милна — Эддингтона было предложено и получило достаточно широкое распространение [Л. 1, 90, 352, 353] именно в астрофизике. Авторы этого приближения не использовали, однако, тензорные представления, а исходили из упрош,енного уравнения переноса для плоского слоя поглощающ,ей среды, считая излучение в слое изотропным. [c.183] Ниже дается обобщение и уточнение приближения Милна — Эддингтона для спектрального и полного излучения при произвольных индикатрисах объемного и поверхностного рассеяния, рассматриваемого как частный случай тензорного приближения. [c.183] Уравнение (6-59) является основным расчетным уравнением приближения Милца — Эддингтона для спектрального излучения. Более общая формулировка этого приближения с учетом переменности всех радиационных характеристик среды (а., содержится в (6-58). [c.185] Таким образом, приближение Милна — Эддингтона, как видно, вытекает из тензорного приближения в качестве частного случая. Его общим расчетным уравнением являются выражение (6-58), переходящее в (6-59) в частном случае, и граничные условия (6-64) и (6-65). [c.186] Уравнение (6-71) является основным расчетным выражением приближения Милна — Эддингтона для полного излучения. Для случая, когда радиационные характеристики среды являются переменными (а, р, б, oonst), следует пользоваться более общим выражением (6-70). [c.188] Уравнения (6-72) и (6-73) в точности совпадают с соответствующими уравнениями спектрального излучения (6-64) и (6-65), только все фигурирующие в них величины являются полными (осредненными по всему спектру частот), а не спектральными. [c.188] Вернуться к основной статье