ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Диффузионное приближение для полного излучения из "Основы радиационного и сложного теплообмена " Выражение (5-44) является основным расчетным уравнением диффузионного приближения. Выражения тензоров L и t, содержащих только диагональные компоненты, определяются в зависимости от условий по формулам (5-45) — (5-50). Эти выражения являются более сложными по сравнению с аналогичными выражениями спектрального излучения. [c.157] Дополним расчетное уравнение (5-44) или (5-51) уравнением энергии и граничными условиями, в результате чего получим замкнутую систему уравнений диффузионного приближения для полного излучения. [c.158] Оно дает связь величин Яр и при задании полных объемных плотностей спонтанного (г]с) или результирующего (т1рез) излучения. Рассматривая (5-44) или (5-51) совместно с (5-52), можно исключить из них Яр и получить одно дифференциальное уравнение относительно полной объемной плотности энергии излучения U. [c.158] Граничные условия аналогично предшествующему случаю могут быть заданы в виде известной температуры и радиационных характеристик поверхности либо может быть задана полная поверхностная плотность результирующего излучения. [c.158] Если же задаются температура и радиационные характеристики в каждой точке граничной поверхности, то по аналогии со случаем спектрального излучения рассматривается несколько уравнений, из которых получаются выражения граничных условий. [c.158] Система уравнений (5-51) и (5-52) с граничными условиями (5-53) или (5-56) однозначно определяет решение задачи при задании граничных условий (величин Et,w или Е-рез) и при задан ии в каждой точке объема величин т]с или г)рез- Так же как и в случае спектрального излучения, эта система уравнений содержит коэффициенты Lii (i=l, 2, 3), т и а, являющиеся функционалами температурного поля, неизвестными заранее и определяемыми с помощью приближенных методов. Все сказанное относительно аналогичных коэффициентов в уравнениях диффузионного приближения для спектрального излучения относится и к коэффициентам полного излучения. [c.159] Таким образом, полученное значение компонента тензора длины свободного пробега фотонов в точности соответствует значению тензора, получаемому в классической теории диффузии частиц для неограниченной среды. [c.161] Вернуться к основной статье