ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Расчет гибкого колеса волновой зубчатой передачи по полубезмоментной теории из "Механика тонкостенных конструкций Статика " Основным элементом волновой передачи является гибкое зубчатое колесо, которое деформируется в радиальном направлении волнообразователем и входит на соответствующих участках в зацепление с жестким колесом. [c.326] Главной нагрузкой для гибкого колеса является радиальная нагрузка, передаваемая на него волнообразователем. [c.326] Расчетная схема гибкого колеса показана на рис. 7.2, Это тонкая цилиндрическая оболочка, связанная с одной стороны с пластиной, а с другой стороны — g кольцевым стержнем, моделирующим зубчатый венец. [c.326] Распределение усилия S°(ф) взаимодействия оболочки и кольца определяется из условия совместности их деформаций на линии контакта окружные перемещения оболочки v а=а. и кольца должны быть одинаковыми. Заметим, что попытка рассчитать цилиндрическую оболочку при граничных условиях (7.41), как безмоментную, привела бы к выводу, что эта оболочка вовсе не принимает участия в восприятии нагрузки. В самом деле, из условий = О при а = О, а = следовало бы, что везде 7 = Q [см. формулы (6.41)], а также 5 = onst, что соответствует только осесимметричному кручению оболочки. Но так как нагрузки Р не вызывают кручения, то 5 = 0. Таким образом, напряженное состояние оболочки близко к чисто мо-ментному. Поэтому при малой длине оболочки для ее расчета наряду с полубезмоментной теорией можно было бы использовать и теорию чистого изгибания. [c.327] Выведем дифференциальное уравнение изгиба кольца в своей плоскости. [c.328] С другой стороны, момент связан с изменением кривизны кольцевого стержня и равенством М = EJn, где ЯУ — жесткость сечения кольца при изгибе в плоскости кривизны. [c.328] Изменение кривизны выражается через компоненты перемещения формулой, аналогичной для в цилиндрической оболочке, т. е. [c.328] Наконец, учитывая нерастяжимость кольца s = + + - =01, можем исключить радиальное перемещение w. [c.328] Дальнейшее решение задачи проводим разложением искомых функций в ряды Фурье по угловой координате ф. [c.328] Отсюда следует, что коэффициенты j и С3 в выражении для Ф обращаются в ноль. [c.329] С помощью этого соотношения в выражении для Ф можно сохранить лишь одну постоянную (назовем ее С = т. е. . [c.329] Представим формально нагрузку q в виде тригонометрического ряда 7п= (4-+ Ё соз ф). [c.330] Дальнейший расчет внутренних сил производится по формулам (7.31). [c.331] Вернуться к основной статье