ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Растяжение и кручение тонкостенной трубы из "Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1 " Так как ip —скалярная функция и е , а О = onst, то можно принять ij)—1/(2G) = ф, после чего (10.19) и (10.20) совпадут. В случае, когда в каждом элементе тела осуществляется нагружение, близкое к простому, деформационная теория дает достаточно правильную картину распределения напряжений. [c.741] Напряжения, определяемые формулами (10,27) и (10.28), автоматически удовлетворяют условию текучести (10.24). Для нахождения а и т достаточно знать деформации е и у в данный момент. [c.742] Для нахождения ст и т мало иметь значения деформаций е и 7 в данный момент, для этого необходимо знание всей истории деформирования, т. е. функций е = е(у) или 7 = 7(6). [c.743] Характер изменения о и т показан на рис. 10.16,6. [c.744] Здесь величина т (а значит, и а) в пластическом состоянии не зависит от значения eg. [c.744] Таким образом, деформационная теория и теория течения дают разные значения ст и т, но результаты сближаются при у- оо по обеим теориям т- 1, а- 0. [c.744] Точно так же можно рассмотреть путь деформирования, обозначенный на рис. 10.16, а цифрой 2. [c.744] Ограничимся выяснением предельного- значения т при у- оо. [c.744] Полученные здесь результаты отражают общую закономерность деформационная теория и теория течения вообще приводят к разным результатам, однако, если путь деформирования в пространстве деформаций представляет собой прямую (или приближается к прямой), то напряжения, вычисленные по обеим теориям, сближаются. [c.745] Вернуться к основной статье