ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Лопаточный коэффициент полезного действия из "Газовые турбины и газотурбинные установки " Конструктивным углом выхода а]к (рис. 28) будем называть угол между направлением отсчета и касательной к средней линии профиля в точке схода. Средняя лннпя профиля — геометрическое место центров окружностей, вписаши51х в профиль. [c.86] Такое же соотношение (ai kik) получается и для редких решеток, где ИЬ 0,6 + 0,7. [c.87] Вообще же определение угла потока ai есть задача гидродинамическая, и подробно она рассмотрена в литературе 1Л. 6]. [c.87] Уточнение значений теплоемкости Ср, входящей в формулы (3—1) и (3—2), связано с определением ср. Примем значения Ср одинаковыми в обеих формулах, так как неточность в практическом определении ф значительно больше, чем различие значений Ср в этих условиях. [c.88] Для фиксированных значений Ф и получим кривую I = (т), форма которой будет изменяться в зависимости от величины к. [c.89] Выразим I из формул (3—7) и (3—8) через новую переменную т . [c.90] В правой части равенства переменной величиной является только nil, остальные величины постоянные. [c.90] Здесь вместо С1 поставлена величина теоретической скорости течения с, так как при ф = 1 имеет место теоретический, точнее, идеальный поток. [c.91] Таким образом, при идеальном течении экстремальное значение имеет место при критической скорости течения, соответствующей температуре торможения То, или, что то же самое, местной скорости звука. [c.91] Очевидно, что критическая скорость не зависит от ф, так как она является одним из физических параметров газа поэтому при ф 1 скорость С1 будет всегда меньше акр, что следует из формулы (3—13). Но так как критическая скорость течения всегда равна местной скорости звука (по определению), то, следовательно, в экстремальной точке кривой I = (т) скорость Сх будет всегда меньше местной звуковой скорости Соответственно и т будет меньше, по сравнению со случаем ф = 1. [c.91] Как известно, для увеличения т за экстремальной точкой необходимо снова уменьшать т. е. увеличивать выходную площадь, и канал в этом случае, как видно из рис. 29, получается с перехватом. [c.92] Следовательно, никакой реальный процесс (ф С 1) не может удовлетворять равенству (3—19) в области точек EEi. [c.93] Равенство (3—19) может быть удовлетворено лишь в области точек BBi, т. е. [c.93] Отсюда следует, что скорость потока при реальном процессе (ф С 1) не может быть получена равной местной скорости звука в минимальном сечении. [c.93] Из последнего уравнения следует, что кривые ф — onst эквидистантны в плоскости энтропийной диаграммы, т. е. в координатах Т —S. [c.94] Все три формулы (3—20 ), (3—20 ) и (3—20) описывают кривую ф = onst в различных координатах. Эта кривая проходит через точку ро Оо, T q (при этом, разумеется, независимыми являются лишь две величины). Задавая разные значения этим параметрам, получим семейство кривых ф = onst. [c.94] Интересно рассмотреть эту кривую в Т —5-диаграмме. Пусть газ, характеризующийся параметрами р , Tq (точка О на рис. 31), течет со скоростью с адиабатически заторможенный, он будет характеризоваться параметрами ро, То (точка О ). [c.94] Как видим, эта линия не проходит через точку О, следовательно, нельзя изображать процесс ф = onst идущим через начальную точку процесса О. Если газ имеет состояние, соответствующее точке Oi, но его состояние торможения останется тем же ( точка О ), то и кривая ф — onst сохранит свое положение. [c.94] Вернуться к основной статье