ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Распространение звука в сверхтекучей жидкости из "Механика сплошных сред Изд.2 " Уравнения (130,5) и (130,6) определяют распространение звука в сверхтекучей жидкости. Уже из того факта, что этих уравнений— два, видно, что существуют две скорости распространения звука. [c.630] Одна из них, почти постоянна, а другая, и , сильно зависит от температуры, обращаясь вместе с Рв в нуль в Х-точке ). [c.631] Таким образом, при стремлении температуры к нулю скорости и 2 стремятся к постоянному пределу, причём так, что их отношение стремится к 1 3. [c.632] Мы видим, что в звуковой волне первого типа т. е. [c.632] Между обоими видами волн имеется и другое существенное отличие, видное из формул (130,10) и (130,11). В звуковой волне обычного звука амплитуда колебаний давления относительно велика, а амплитуда колебаний температуры мала. Напротив, в волне второго звука относительная амплитуда колебаний температуры велика по сравнению с относительной амплитудой Колебаний давления. В этом смысле можно сказать, что волны второго звука представляют собой своеобразные незатухающие температурные волны ). [c.633] Вопрос о различных способах возбуждения звуковых волн в гелии II был рассмотрен Е. М. Лифшицем (1944). Оказывается (см. задачи к этому параграфу), что обычные механические способы возбуждения звука (колеблющимися твёрдыми телами) крайне невыгодны для получения второго звука в том смысле, что интенсивность излучаемого второго звука ничтожна по сравнению с интенсивностью одновременно излучаемого обычного звука. В гелии II возможны, однако, ещё и другие, специфические для него способы возбуждения звуковых волн. Таково излучение звука твёрдыми телами с периодически меняющейся температурой интенсивность излучаемого второго звука оказывается здесь большой по сравнению с интенсивностью первого звука, что естественно ввиду указанного выше различия в характере колебаний температуры в этих волнах. В связи с этими теоретическими результатами В. П. Пешковым (1945) были поставлены опыты, впервые приведшие к экспериментальному доказательству существования второго звука в гелии II. [c.633] Это отношение весьма велико. [c.634] Решение. В одномерной бегущей волне все величины (р, р, Т, Уд, с ) могут быть выражены в виде функций от одного параметра, в качестве которого может быть выбрана, например, одна из этих величин (ср. 94). [c.634] Здесь опущены все члены выше второго порядка малости, а также все члены, содержащие коэффициент теплового расширения. [c.635] Вернуться к основной статье