ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Соотношение между различными режимами горения из "Механика сплошных сред Изд.2 " Если же i7 Wi, то детонационная волна уже не может соотвегствовать точке Жуге (поршень обгонял бы её). В этом случае возникает перс-сжатая детоаационная волна, соответствующая точке на адиабате, расположенной выше точки Жуге. Она определяется тем, что скачок скорости в ней должен быть равен как раз скорости поршня —1 2= U. Во всей области между детонационной волной и поршнем газ движется с постоянной скоростью и (рис. 118, б). [c.599] Отметим, чго это отношение почти не зависит от значеш меняясь всею в пределах от 2,6 до 2,3 при изменении Y2 от 1 до оо. [c.599] В 84 было произведено исследование устойчивости ударных волн по отношению к бесконечно малым смеш,ениям в направлении, перпендикулярном к их плоскости. Мы видели, что вопрос об устойчивости решается в зависимости от соотношения между числом параметров, определяющих возмущение, и числом граничных условий, которым должно удовлетворять возмущение на самой поверхности разрыва. [c.601] Участок А О адиабаты, на котором обе скорости и — ДО звуковые, соответствует обычному режиму медленного горения. Увеличению скорости горения у соответствует на участке А О адиабаты перемещение от точки А (в которой у = 0) к О. Написанные в 119 формулы (119,5) соответствуют точке А (в которой р =р ) и применимы постольку, поскольку у достаточно мало, т. е. поскольку скорость распространения горения мала по сравнению со скоростью звука. Точка же О отвечает предельному наиболее быстрому режиму рассматриваемого типа. Выпишем здесь формулы, относящиеся к этому предельному случаю. [c.601] Необходимо сделать здесь следующую оговорку. Мы видели, что при медленном горении в закрытой трубе впереди зоны горения 11рпременно возникает ударная волна. При больших скоростях горения интенсивность этой волны велика и она существенным образом меняет состояние подходящей к зоне горения газовой смеси. Поэтому не имеет, собственно говоря, смысла следить за изменением режима горения при увеличении его скорости для заданного состояния исходной горючей смеси. Для того чтобы достигнуть точки О, необходимо создать такие условия горения, при которых бы не возникала ударная волна. Это можно, например, осуществить при горении в открытой с обеих сторон трубе, причём с заднего конца производится непрерывный отсос продуктов горения. Скорость отсоса должна быть подобрана так, чтобы зона горения оставалась неподвижной, и потому не возникала бы ударная волна. [c.602] При наличии очень хороших условий теплопередачи (например путём лучистой теплопроводности) скорость горения у может принципиально превысить значение, соответствующее точке О. Возникающий тогда режим горения должен соответствовать точкам на отрезке Л О адиабаты, поскольку режимы, соответствующие расположенным выше О точкам адиабаты, вообще говоря, пе могут самопроизвольно осуществляться по тем же причинам, что и для детонации. [c.602] Вернуться к основной статье