ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Закон подобия при очень больших значениях числа из "Механика сплошных сред Изд.2 " Для сверхзвукового обтекания тонких тел при очень больших значениях числа натекающего потока линеаризованная теория неприменима, как уже было указано в конце 106. Поэтому представляет интерес простое правило подобия, которое можно установить для этого случая X. Тзян, 1946). [c.572] Возникающие при таком обтекании ударные волны наклонены к направлению движения под малым углом — порядка величины отношения 0 = 8// толщины тела к его длине. Эти волны, вообще говоря, искривлены и в то же время обладают большой интенсивностью хотя скачок скорости на них относительно мал, но скачок давления (а с ним и энтропии) велик. Поэтому течение газа в общем случае отнюдь не является потенциальным. [c.573] Будем считать, что число — порядка величины 1/0 или больше, Ударная волна понижает значение местного числа М, но оно во всяком случае остаётся порядка величины 1/0 (см. задачу 104), так что число М велико во всём пространстве. [c.573] Воспользуемся указанной в 114 звуковой аналогией трёхмерная задача о стационарном обтекании тонкого тела с переменным сечением S (х) эквивалентна нестационарной двухмерной задаче об излучении звуковых волн контуром, площадь которого меняется со временем по закону S(z/ji)i) роль скорости звука играет при этом величина vjYmI—1 или при больших просто j. Подчеркнём, что единственное условие, обеспечивающее эквивалентность обеих задач, заключается в малости отношения 8//, что даёт возможность рассматривать небольшие вдоль длины тела кольцевые участки его поверхности как цилиндрические. При больших Mj, однако, скорость распространения излучаемых волн сравнима по величине со скоростью частиц газа в них (ср. конец 114), и потому задача должна решаться на основе точных, нелинеаризованньгх уравнений. [c.573] Такой же самый закон подобия получается, очевидно, и в плоском случае — для обтекания тонкого крыла бесконечной протяжённости. [c.574] Определить подъёмную силу, действующую на плоское крыло бесконечного размаха, наклонённое к направлению движения под малым углом атаки а, при больших значениях числа Mj (Mj l/a). [c.574] Вернуться к основной статье