ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Индуктивное сопротивление из "Механика сплошных сред Изд.2 " Существенную часть силы сопротивления, испытываемой хорошо обтекаемым крылом (конечного размаха), составляет сопротивление, связанное с диссипацией энергии в тонком турбулентном следе. Это сопротивление называют индуктивным. Общие идеи, лежащие в основе вычисления этого сопротивления, были впервые сформулированы С. А. Чаплыгиным в 1910 г. [c.217] В 21 было показано, каким образом можно вычислить связанную со следом силу сопротивления, рассматривая движение жидкости вдали от тела. Полученная там формула (21,1), однако, в данном случае неприменима. Согласно этой формуле сопротивление определяется интегралом от по площади сечения следа, т. е. расходом мсидкости через сечение следа. Но ввиду тонкости следа за хорошо обтекаемым крылом этот расход в данном случае мал, и в рассматриваемом ниже приближении им можно вовсе пренебречь. [c.217] Вычисленное таким образом сопротивление хорошо обтекаемого крыла можно выразить через ту же циркуляцию скорости Г, которая определяет и подъёмную силу. Для этого прежде всего заметим, что на достаточно большом расстоянии от тела скорость слабо зависит от координаты л и потому можно рассматривать Vy(y, z), v (y, z) как скорость некоторого двухмерного движения, считая её не зависящей от X вовсе. Удобно ввести в качестве вспомогательной величины функцию тока ( 10), так что = образом. [c.218] Здесь выполнено условие Г = 0 на концах крыла, т. е. при 2 = 0, / или 0 = 0, тт. [c.220] Если длина размаха достаточно велика, то движение жидкости вокруг каждого сечения крыла приближённо соответствует плоскому обтеканию бесконечно длинного крыла с таким профилем сечения. В этом случае можно утверждать, что распределение (2) циркуляции осуществляется при эллиптической в плане (в плоскости х, г) форме крыла с полуосями 1 2 и //2. [c.222] Вернуться к основной статье