ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Идеальный газ в магнитном поле и молекулярные цепочки из свободно сочлененных звеньев из "Термодинамика и статистическая физика Теория равновесных систем " Совершая в каждом из интегралов по (Рг)а, а=х, у, г, замену переменной интегрирования 11а —Ра--и интегрируя в бесконечных пределах —оо г а + оо, убеждаемся в том, что внутренний интеграл по импульсам не зависит от А, т. е. [c.591] ТО формальный классический предел й- 0 сводит на нет зависимость величины 2внутр от напряженности поля Н, что сразу дает для намагничения Л1д а=0. [c.593] Заметим, наконец, что спиновая парамагнитная реакция электронного газа, а также парамагнетизм, создаваемый собственными магнитными моментами молекул, никакого отношения к теореме Бора и ван-Левен не имеет, и поэтому они существуют как в квантовой теории, так и в квазиклассическом ее пределе. [c.593] Задача 38. Газ из диполей с магнитными моментами .i помещен в магнитное поле Н=(0, О, Н). Найти термодинамические характеристики системы, ее намагничение, а также равновесное распределение диполей по углам. [c.593] Отметим, что полученные результаты для намагничения п других термодинамических характеристик идеального газа из классических магнитных моментов являются предельными в отношении величины самого магнитного момента ц 3 Р=е/1/2/пс. Другой крайний случай, когда ц =р, ц=Р , рассмотрен в задачах il и 12. [c.595] Задача 39. Молекулярная трехмерная цепочка из свободно сочлененных друг с другом N звеньев длиной I, каждое находится в термостате (рис. 222). Определить, как зависит средняя длина цепочки от величины растягивающей ее силы F. [c.595] Этот случай полностью аналогичен классической системе магнитных моментов г= 3а, а= 1, р=ей/2тс, помещенной в магнитное поле Н, которую мы рассмотрели в задаче 12. [c.598] На примерах двух последних задач мы видим, что расчет тер-м0динами1ки молекулярных цепочек из независимых друг от друга звеньев, модели которых можно усложнять (например, можно рассмотреть трехмерную цепочку из двухуровневых звеньев, цепочку с ограничениями па углы поворота и т. п.), сводится в формальном отношении к рассмотрению парамагнитных идеальных систем ланжевеновского типа. Учет взаимодействия отдельных звеньев друг с другом (например, только соседних) существенно усложняет все рассмотрение, так как такие системы уже не являются идеальными, и статистическая сумма для них не распадается на произведение одинаковых внутр. [c.599] Вернуться к основной статье