ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Функция распределения для термодинамически равновесной системы, ограниченной воображаемыми стенками из "Термодинамика и статистическая физика Теория равновесных систем " В системе многих тел, когда IV-представляет собой откровенную идеализацию и не более, чем формальный прием, упрощающий рассмотрение (полагая в 3 фиксированным, мы выигрывали в деле сопоставления статистического рассмотрения с рассмотрением системы с помощью аппарата механики), что, каковы бы ни были границы системы, фактически всегда есть размытие не только по энергии, но и по числу частиц 8Ж около среднего значения JY = V (причем совершенно так же, как б 5 включало много уровней энергии, т, е. имело место неравенство 6 S S, и разброс дЖ захватывает большое число частиц, т. е. 1СбХ С ). Это среднее н представляет собой ту термодинамическую величину, которая фигурирует в качестве независимой переменной в двух предыдущих параграфах. [c.318] Сформулируем теперь наши требования к искомому распределению Во-первых, оно должно определять вероятность обнаружить систему в состоянии (Ы, п), где N — точное (доштуч-ное) число частиц в системе, п=п(К)—набор квантовых чисел, определяющих микроскопическое состояние системы N тел. Во-вторых, желательно, чтобы в качестве макроскопических переменных фигурировали величины ( , л , 1). В-третьих, распределение должно быть острососредоточенным по числу частиц N около термодинамического значения и по энергии около значения б (это физически очевидное условие позволяет почти целиком перенести на рассматриваемый случай как физические, так и формальные моменты 3 и 4). [c.319] Наконец, чтобы оправдать использование идеологии 3 при введении нами большого микроканонического распределения, нам необходимо убедиться, что, несмотря на экспоненциальную форму функции А( ), продиктованную нам принципом термодинамической аддитивности, полученное выше большое каноническое распределение йУл (9, х, х) соответствует чрезвычайно сосредоточенному распределению как по числу частиц М, так и по энергии Е. [c.323] Вернуться к основной статье