ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Основные сведения о теории процесса из "Размерная электрическая обработка металлов " Данный процесс предназначен для съема материала с электропроводной заготовки. В электроконтактной обработке (ЭКО) использован электроэрозионный принцип формообразования для этого процесса справедливы многие закономерности, относящиеся к ЭЭО. [c.201] На рис. 120 представлена схема простейшего устройства для ЭКО. Напряжение с (например, от промышленной сети) поступает на трансформатор 1, со вторичной обмоткой которого переменное напряжение и (амплитудой до 40 В) подается на два электрода, которыми в данном случае являются диск 2 из электропроводного материала и листовая заготовка 5. Дисковый ЭИ вращается электродвигателем с. частотой п. [c.201] Известными механическими средствами создается сила Gnp, прижимающая к заготовке диск, который, вращаясь вокруг оси, перемещается также вдоль обрабатываемой поверхности с подачей Оцп. МЭИ заполняется непроводящей рабочей средой воздух, жидкость, газожидкостная смесь. [c.201] В общем случае электроды одновременно подвергаются механическим и электрическим воздействиям. Мощность поступления электрической энергии равна UI os ф, где U и / — действующие значения напряжения и тока os ф — коэффициент мощности. [c.201] Часть мощности Р преобразуется в тепловую мощность, используемую для расплавления поверхностного слоя ЭЗ в зоне обработки. [c.202] Таким образом, в наиболее общем случае могут одновременно действовать три источника теплоты механический, электроконтакт-ный и электроэрозионный, и в то же время возможно их различное сочетание, т. е. возможно большое разнообразие несхожих по физической сущности процессов. [c.202] При невысоком U (1...2 В) основное значение имеет механическое трение, при 2 B t/ 10 В электрическая энергия превращается в тепловую благодаря контактному сопротивлению в области касания участков электродов, при этом электрические разряды отсутствуют. При напряжении выше 10 В процесс становится чисто электроэрозионным, поскольку напряжение достаточно для возникновения дугового разряда и переноса зарядов через плазменный канал без соприкосновения электродов друг с другом. [c.202] Последнюю разновидность ЭКО, которой и посвящена в основном данная глава, часто называют электроконтактно-дуго-вой обработкой, в которой ролью собственно механических и контактных явлений можно пренебречь. В данном случае электроэрозионный принцип формообразования использован совместно с другой (см. 1.2) кинематической схемой, при которой обеспечивается быстрое тангенциальное относительное перемещение электродов. [c.202] Физические процессы при электроконтактно-дуговой разновидности ЭКО. Плазменный канал разряда может быть создан не только пробоем МЭП. Благодаря вращению и подаче ЭИ в процессе ЭКО возможны кратковременные контакты между небольшими участками на поверхности электродов. Когда эти участки затем при приложенном напряжении между электродами удаляются друг от друга, между ними возникают электрические разряды. Разряды прекращаются, когда электродные пятна на указанных участках благодаря вращению ЭИ удаляются друг от друга на сравнительно большие расстояния. [c.202] При возникновении канала разряда в воздушном МЭП постепенно устанавливается более или менее стационарный дуговой разряд с постоянной плотностью тока. Соответственно изменению напряжения в течение одного из полуперподов радиус канала разряда после пробоя растет, достигает максимума, а затем уменьшается. Площадь поперечного сечения канала, а значит, площади электродных пятен растут с увеличением тока разряда. При ЭКО в воздухе разряд происходит при более низких значениях давления и плотности вещества, чем при ЭЭО. [c.203] Канал дугового разряда, подобно гибкому шнуру, обладает известной механической упругостью и сопротивляется всем внешним воздействиям, приводящим к его изгибу или растяжению. Происхождение электромеханических сил сопротивления объясняется инерционностью магнитного поля, созданного током разряда в рабочей среде. [c.204] При ЭКО в воздухе электромеханические силы в известной мере могут сохранить канал неизменным, поскольку напор потока невелик. При этом электродное пятно, оставаясь неподвижным в пространстве, скользит вдоль движущейся поверхности диска. Напротив, при ЭКО в жидкости напор преодолевает силы сопротивления, смещает канал вместе с газовым пузырем в направлении движения поверхности диска и, таким образом, уменьшает скорость скольжения электродного пятна на ЭИ. [c.204] Когда ЭКО ведут на переменном токе и ЭЗ подключается попеременно как анод и как катод, то потоки теплоты для различных полупериодов напряжения неодинаковые. [c.204] Лз растет с увеличением теплопроводности, температуры плавления и длительности импульса. [c.205] С другой стороны, для ЭИ 1 (рис. 122) тепловая задача должна решаться, как для подвижного источника 2 (электродного пятна), перемеш,ающегося вдоль поверхности периферии диска 1 со скоростью скольжения Иск = Уд— э.п, где Уэ.п — скорость перемешения в пространстве электродного нятна вдоль поверхности диска, приводящее к искривлению и удлинению канала разряда 3 (электродное пятно 4 на заготовке 5 неподвижно). [c.205] Скорость скольжения электродного пятна на диске наибольшая, примерно равная окружной скорости точек диска Ид, когда рабочей средой является воздух. Движение электродного пятна вместе с диском соответствует отсутствию скольжения, т. е. Уэп = 0 (примерно, как при ЭКО в жидкой рабочей среде). [c.205] Поскольку в рассматриваемом случае средний удельный тепловой поток на диске дд .дк, то глубина проплавления на ЭИ намного меньше, чем на ЭЗ. Износ диска падает, если созданы условия для высокой скорости скольжения электродного пятна в любом случае износ ЭИ известным образом зависит от теплофизических свойств материала диска и скорости его охлаждения. [c.206] Вернуться к основной статье