ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теорема об изменении момента количества движения материальной точки из "Курс теоретической механики Изд 12 " I 44 ч 45 введены и шиуджо использованы понятия моментов силы относительно точки и относительно оси. Так как количество движения материальной точки тпр является вектором, то можно определить его моменты относительно центра и относительно оси таким же путем, как определяются моменты силы. [c.385] Соотношение (54.2) выражает теорему об изменении момента количества движения материсшьной точки относительно центра производная по времени от момента количества движения материальной точки относительно некоторого неподвижного центра равна геомет.рической сумме моментов сил, действующих ма точку, относительно того же центра. [c.387] Здесь согласно (53.4) Ьу, Ьг — моменты количества движения точки М относительно осей ксюрдинат, а Л/ I, М1у, Мгх — моменты силы Д относительно этих же осей. [c.387] Равенства (54.3) выражают теорему об изменении момента количества движения точки относительно оси производная по времени от момента количества движения материальной точки относительно некоторой неподвижной оси равна алгебраической сумме моментов сил, действующих на точку, относительно этой же оси. [c.387] Следствия из теоремы 1. Если линия действия равнодействующей приложенных к материальной точке сил все время проходит через некоторый неподвижный центр, то момент количества движения материальной точки относительно этого центра остается постоянным. [c.387] Примером, иллюстрирующим это следствие, может служить движение материальной точки под действием центральной силы. [c.387] Из этого следует, что плоскость, проходящая через вектор количества движения точки mv и центр С, не изменяет своего положения, т. е. траектория точки лежит в одной плоскости. [c.387] Что ы применить к относительному движению точки какое-либо положение динамики, необходимо кроме действующи. на точку сил учесть переносную силу инерии точки (см. 6). [c.389] Так как переносное движение является гармоническим колебательным движением, то его ускорение Se направлено всегда к центру колебаний О, а переносная сила инерпии — в противоположную сторону. [c.389] Приложим X маятник. , мить которого отклонена от вертикальной осн Oji на угол действующие на него силы силу тяжести С и реакцию нити S, а также его переносную силу инерции Фе. Применим к относительному движению маятника теорему об изменении момента количества движеиия маятника относительно оси Ojy. [c.389] Вернуться к основной статье