ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Работа динамы при бесконечно малом перемещении из "Теоретическая механика Том 3 " Работа двух или большего числа сил, направления которых сходятся в одной точке, при малом перемещении твердого тела равна работе одной силы, их равнодействующей, приложенной к точке пересечения их направлений. Действительно, если Р и Q — две силы, R—их равнодействующая, 8s — перемещение точки прилож ения, то сумма ортогональных проекций Р и Q на направление 8s равна ортогональной проекции R. Доказательство такое же, какое нами дано для случая плоского движения ( Статика , 47), но в настоящем случае уже больше не предполагается, что 6s должно находиться в плоскости Я и Q. [c.48] Отсюда следует, что работа любой системы сил при всяком бесконечно малом перемещении твердого тела равна работе всякой другой системы, которая ей статически эквивалентна. В частности она будет равна работе силы и пары эквивалентной динамы. [c.49] Предположим, например, что действующие на тело силы были приведены, как в 19, к динаме (Я, Q, R, L, М, F), и что тело испытывает винтовое перемещение (/, т, п, р, р, г) в обозначениях 9. [c.49] Беря сумму для всех приложенных сил, получим выражение (1). [c.49] Обратно, если работа эта равна нулю при всяких бесконечно малых перемещениях, то система сил должна находиться в равновесии. Это принцип возможных перемещений , обобщенный на случай сил в трехмерном простран- 21. [c.49] длина АВ равна h, и предположим, что правое вращение на угол О приведет ось АА в параллельное ВВ положение. Эти два количества А и 6 определяют взаимное расположение обеих осей. [c.50] Множитель при 5(о назван Руз-Болем виртуальным коэфициентом обоих винтов. [c.50] Вернуться к основной статье