ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Влияние вертикальной трещиноватости на акустическое волновое поле из "Экспериментальные исследования (Сейсмоакустика пористых и трещиноватых геологических сред) Том 2 " Стандартный АК базируется на использовании излучателей и приемников с круговой диаграммой направленности в плоскости, перпендикулярной оси скважины. На рис. 3.1 показан схематически разрез скважины в этой плоскости с находящимся в центре скважины источником (излучателем). Скважина пересекает поперечно-изотропную среду с системой упорядоченных трещин, дающих на плоскости разреза систему параллельных линий (следов трещин). Источник создает в скважине волну давления Р, которая на стенке скважины преобразуется в преломленную продольную волну РР и в преломленную поперечную волну Р8. [c.57] Таким образом, данный эксперимент убедительно подтверждает практическую возможность обнаружения квазианизотропии, а следовательно, и вертикальной трещиноватости средствами стандартного акустического каротажа. [c.59] Исходные каротажные материалы бьши получены при проведении измерений в скважине 69 Юрубченского месторождения. По данным ВСП, проведенного в этой скважине, в зоне развития коллекторов получено расщепление поперечной волны на две составляющие - быструю 8Н- и медленную 8У-волны, что является признаком наличия квазианизотропии, вызванной упорядоченной вертикальной трещиноватостью коллекторов. [c.59] Анализ структуры волнового поля включал определение параметров акустического поля не только по первым вступлениям, но и по последующим фазам и экстремумам колебаний. Определялись интервальные времена dTp,s, амплитуды Ар 5, затухание арз, коэффициенты y = dTp/dTs, коэффициенты Пуассона а = (1 -2/)/(1 - у ), отношения амплитуд поперечных и продольньгх волн в интервале 2330-2550 м [10]. [c.59] На рис. 3.4 и 3.5 показаны фрагменты волнового поля АК, принадлежащие одному и тому же интервалу скв. 69, но полученные в первом случае короткозондо-вым прибором АКШ И 1.2 П1 0.4 Пг, а во втором - длиннозондовым И 3.2 П1О.4 Иг в высокочастотном режиме работы излучателя. Там же приведены кривые интервальной скорости поперечной волны, определенные по двум соседним экстремумам в начальной части волнового пакета. Из рисунков видно, что на записи коротким прибором форма колебаний поперечной волны практически не меняется во всем интервале и при этом кривые интервальных времен совпадают, а на записи длинным прибором в интервале 2469-2473 м наблюдается расщепление волнового пакета поперечной волны, при этом интервальное время, определенное по первому экстремуму (жирная линия), меньше интервального времени, определенного по второму экстремуму. В среднем на этом участке они отличаются приблизительно на 20% (-190 мкс/м и -240 мкс/м). Форма колебаний продольной волны при этом остается неизменной, уменьшаются лишь амплитуды на обоих каналах. Амплитуды же поперечных волн в таких интервалах заметно ниже амплитуд колебаний напротив вмещающих пород. [c.59] На рис. 3.6 показаны интервальные времена продольных и поперечных волн, определенные по соседним экстремумам короткого (1,2 м) и длинного (3,2 м) приборов. Для лучшего восприятия кривые искусственно разнесены введением постоянного смещения. Видно, что только на длинном приборе интервальные времена поперечных волн по первому и второму экстремумам существенно различаются, причем по второму экстремуму они больше, как правило. [c.59] На рис. 3.7 представлены коэффициенты гамма (у), вычисленные по первому и второму экстремуму колебаний короткого и длинного приборов. Исходя из предположения, что длинный прибор в первых вступлениях регистрирует быструю поперечную волну, а на коротком приборе сказывается влияние медленной поперечной волны, коэффициент у, определенный по длинному зонду оказывается больше в интервалах, наиболее разбитых трещинами. Эти интервалы приурочены к глубинам ниже 2455 м и хорошо визуально проявляются всплесками значений этих коэффициентов. Для вторых экстремумов дифференциация оказывается меньшей. К этим же интервалам приурочены и минимальные значения амплитуд поперечных волн на записи длинным прибором (рис. 3.8). Надо сказать, что некоторое маскирующее влияние на амплитуды оказывает характер насыщения, который приводит к тому, что в газонасыщенном интервале 2350-2436 м амплитуды поперечных волн в среднем выше, чем в интервалах с жидкостным насыщением (ниже 2436 м). На рис. 3.9 показаны кривые затухания амплитуды первого экстремума первого канала на записях коротким и длинным приборами. В согласии с данными лабораторных экспериментов затухание быстрой поперечной волны (которая регистрируется преимущественно длинным прибором в первых вступлениях) меньше, хотя и здесь сказывается влияние характера насыщения. [c.61] в карбонатных относительно однородных трещинных коллекторах Восточной Сибири (трещинная пористость 1-2%) удалось найти характерные признаки волнового поля, диагностирующие проявление вертикальной упорядоченной трещиноватости среды, используя методику стандартного АК и зонды различной длины. [c.63] Вернуться к основной статье