ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Передачу без-искажений из "Электроакустика " Но ниже мы увидим, что фаза и амплитуда передаточного импеданса, вообще говоря, взаимосвязаны. Поэтому для определения условий, при которых они могут быть независимы друг от друга, требуется специальное исследование. [c.22] Здесь Я, Кг,. К2 — вещественные числа. Полагая. [c.26] Л (и) соответствует рассмотренной выше величине Щ Ь), а В((о)—величине Х(и). Поэтому Л(ю) и В((о) связаны-соотношениями вида (1.48) —(1.53). [c.27] Сравнение переходных характеристик модели низкочастотного волнового фильтра и системы с одним резонансом ЙЬ Тэдзуке) I — случай постояниой амплитудной характери-р стики 11 — случай линейной фазовой характеристики. [c.31] Обе эти характеристики показаны на рис. 1.9. Переходная характеристика h t), получаемая подстановкой величин (1.66) — (1.67) в качестве фазы и ампли-туды переходного импеданса Z(/ )) в формулу (1.28), изображается кривой II на рис. 1.8. Подъем, у этой кривой менее крут, чем у кривой I на том же рисунке, но поскольку меньше также и размах колебаний, то можно думать, что характеристики (1.66), (1.б7) обес-печивают несколько более верное воспроизведение, чем характеристики (1.63), (1.64). [c.32] Заряд q, протекающий в контуре, можно получить решением уравнения ) .. [c.33] Где — действующая в контуре э.д.с. Общее реше-. ние этого уравнения мы будем представлять, пользуясь типичными решениями для случаев, когда внешняя Э. Д..С. имеет вид Eo.exp/ait, единичной ступеньки и единичного- импульса (б-функция). [c.33] Жесткость деталей, поддерживающих по краю колеблющуюся диафрагму громкоговорителя, имеет тенденцию увеличиваться по мере увеличения амплитуды колебаний. Система при этом становится нелинейной, и в ней возникают различные сложные паразитные явления, не встречающиеся в рассматривавшихся нами до сих пор линейных системах. Поясним суть дела на конкретном примере. [c.38] Механические и акустические системы мы будем [ рассматривать как совокупности большого числа ма-г териальных точек, соединенных между собой, напри I мер, пружинками. Движение таких систем матери-I аЛьных точек описы вается уравнениями Ньютона. [c.43] Входяш,ие сюда координаты 1к к = 1, 2, п) не являются независимыми. Уравнения (2.1) взаимосвязаны,. поэтому, несмотря на кажущуюся простоту, решить их очень трудно. Кроме того, большим препят-ствиемлцля изложения й применения идей электроакустики может стать то обстоятельство, что вид этих уравнений резко меняется при изменении используемой системы координат. [c.44] Правая часть (2.7) совпадает с правой частью уравнения (2.3), откуда вытекает, что правая часть (2.3) равна сумме проекций на направление обобщенной координаты фг сил, действующих на материальные точки нашей системы. [c.46] Отсюда видно, что правая часть (2.21) -имеет смысл проекции на направление фг электрических напряжений на всех катушках. Преобразуем теперь левую часть (2.21). Вместо кинетической энергии, представленной выражением (2.8), теперь нужно ввести полную электромагнитную энергию, запасенную 6 системе . [c.51] Правые части (2.27) можно преобразовать так же, как были преобразовань правые части (2.11) в случае механоакустической системы. Величины, Фг с помощью формул (2.24) выражаются через разности потенциалов на индуктивностях, а последние получаются йз действующих на систему электродвижущих сил Е(е) вычитанием падений напряжения на сопротивлениях / и емкостях С. Если суммы проекций на направление фг приложенных - к цепочкам внешних э.Д. С. Ек е), падений напряжения на сопротивлениях Нкйк и на емкостях к = , 2,. .. . .., п) обозначить. соответственно Фг(е), Фг(/ ) и Фг(5), то получим. [c.52] Рассмотрим теперь второй способ описания со-стояний электрических систем, когда в качестве не- ,зависимы1Х переменных используются разности по-I тенциалов на зажимах электрических элементов. [c.53] До сих пор мы считали, что состояние системы полностью определено конечным числом координат ( 1. Ф 2, Фг)- Но состояния реальных (не идеализированных) систем, -например тела, совершающего произвольные механические колебания, невозможно описать, если не задать смещений бесчисленного количества составляющих его материальных точек. Число координат (степеней свободы) при этом бесконечно возрастает, и уравнения Лагранжа становятся неэффективными. Скажем несколько слов об основных уравнениях, описывающих поведение таких систем с бесконечно большим числом степеней свободы. [c.62] А это негчто иное, ка с уравнения Лагранжа (2,11). ] Итак, принцип Гамильтона, так же как и уравнения, ] Лагранжа, можно использовать для определения дви- жения системы. . [c.64] В отличие от уравнений Лагранжа, при формули- ровке принципа Гамильтона пространственные коор-, динаты. явно не используются. Поэтому его можно применять для описания систем с бесконечным чис- Л лом степеней свободы, например произвольно колеб- лющегрся тела. [c.64] Вернуться к основной статье