ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ПРИКЛАДНАЯ ЧАСТЬ Громкоговорители Т ла в а III. Электродинамические диффузорные громкоговорители из "Электроакустическая аппаратура " Вследствие такого различия в приборах первого типа подвижная часть приводится в движение силой, действующей на рабочую поверхность подвижной части, тогда как в приборах второго типа движущая сила равна разности сил, действующих на каждую из поверхностей подвижной части. Это различие, как будет показано ниже, обусловливает и глубоко различные свойства приборов обоих типов. [c.58] Такая постановка вопроса делается ясной, если принять во внимание, что самое помещение микрофона в Звуковое поле искажает это ноле, так что давление при наличии микрофона уже не равно давлению в поле при отсутствии микрофона. Вопрос еще бЬлее уясняется из рассмотрения двух простейших Случаев. Предположим, что рабочая часть микрофона — диафрагма — представляет собою бесконечно протяженную абсолютно жест-1 ю поверхность, совпадающую с фронтом волны. [c.59] Не приводя формул и вычислений, отметим зависимость отношения фаетического давления к давлению в свободном поле от частоты для случая шара (рис. 8). Для практики существенно, что для реального микрофона, имеющего корпус сложной формы, эта зависимость получается весьма сходной с гависимостью для шара во всяком случае можно полагать, что отношение давлений плавно возрастает с частотою от единицы до двух. Это положение иллюстрируется кривыми рис. 9. [c.59] Эта зависимость представлена графически на рис. 10, из которого можно видеть, что отношение давлений достигает значений порядка двух на резонансной частоте. [c.60] что такие большие вариации давления нельзя игнорировать и что они должны быть так или иначе учтены при расчете микрофона. [c.60] Надлежит либо парализовать влияние рассмотренных факторов рациональным выбором конфигурации и размеров микрофона, либо, если это невозрложно, применить в схеме микрофона электрические корректоры соответствующего устройства. [c.60] Перейдем ко второму типу приборов, у которых звуковое поле действует на обе поверхности диафрагмы. [c.61] Картина явлений при этом в общих чертах такова звуковая йолна, обтекая диафрагму, проходит от передней до задней поверхности диафрагаы некоторый путь, за время прохождения которого звуковое давление изменяет фазу. Вследствие этого на обе поверхности диафрагмы действуют не одинаковые мгновенные значения давлений, причем разность этих мгновенных значений определяется фазным сдвигом между давлениями по обе стороны диафрагмы, а фазный сдвиг в свою очередь зависит от длины пути,. [c.61] Вычисление силы, действующей на диафрагму, могло бы быть произведено, если бы для каждой точки диафрагмы была определена фаза давления. Для этого однако необходимо располагать аналитическим выражением для конфигурации звукового поля, обтекающего диафрагму. Вывод этого выражения представляет большие математические затруднения. Попытаемся дать представление об имеющихся количественных соотношениях, представив дело так, как если бы давления на передней и задней поверхностях диафрагмы были такими же, как в двух точках на расстоянии а друг от друга по направлению распространения плоской волны. [c.61] Пр таком упрощенном представлении легко получаем следующие соотношения. [c.61] Это же обстоятельство можно формулировать иначе. [c.63] Эти положения представлены графически на рис. 11. [c.64] Из всех возможных и рассматриваемых в общей акустике излучателей на практике находит себе наибольшее применение Так называемый поршневой излучатель, или поршневая диафрагма. [c.65] Принципиально такой изл)Л1атель представляет собою идеально жесткую, т. е. не деформирующуюся пластину, перемещающуюся в направлении нормали к своей поверхности. Вследствие того, что пластина предполагается жесткой, все ее точки очевидно должны совершать равные параллельные и синфазные перемещения. [c.65] Обычно поршневая диафрагма предполагается вделанной в бесконечную плоскую жесткую стену, разделяющую пространство на два полупространства. Диафрагма может колебаться в отверстии стены, причем трение о стенки отверстия предполагается отсутствующим равно предполагается и отсутствие зазора между краем диафрагмы и стенками отверстия. [c.65] Такое расположение поршневой диафрагмы имеет следующий смысл. Представим себе процесс относительно медленного перемещения диафрагмы. [c.65] Поток воздуха будет обтекать край диафрагмы, как показано на рис. 12, Очевидно, что при наличии стены это явление (которое часто называют акустическим коротким замыканием ) не сможет иметь места. [c.65] Сказанное относительно вышеописанного процесса имеет полную силу и для колебательного процесса, но при условии, что длина волны велика по сравнению с размерами диафрагмы. [c.66] Принимая во внимание колебательный характер явлений, описывать их можно следующим образом давления на передней И задней поверхностях диафрагмы сдвинуты по фазе на 180° таким образом, если на передней поверхности, давление имеет некоторое положительное значение, то на задне 1 поверхности давление имеет такое же по величине, но отрицательное значение. [c.66] Вернуться к основной статье