ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Распространение радиоволн над однородной гладкой сферической поверхностью Земли из "Распространение радиоволн Издание 4 " В 1918 г. английский математик Ватсон применил специальный прием для вычисления ряда [20]. Полученная Ватсоном формула относилась к случаю, когда передающая и приемная антенны находились непосредственно у поверхности земли, а проводимость земли имела бесконечно большое значение. Точнее, формула Ватсона была справедлива для волн длиннее 5000 м, распространяющихся над поверхностью моря. [c.86] Рассматривавшиеся до сих пор дифракционные формулы обладают тем свойством, что по мере увеличения расстояния ( пределах зоны тени) сходимость ряда быстро возрастает. Это позволяет во многих случаях удерживать в разложении один первый член. Подобные дифракционные формулы называют иногда одночленными . Наоборот, сходимость ряда обычно резко ухудшается по мере приближения к границе прямой видимости и в этой области дифракционные формулы обычного типа делаются непригодными для расчетов. [c.87] В 1946 г. М. А. Леонтович и В. А. Фок в совместной работе [25 показали, что задачу о дифракции радиоволн вокруг сферической поверхности Земли можно решить сравнительно простым методом параболического уравнения, который ранее был успешно применен ими при рассмотрении распространения земных волн над плоской Землей. [c.87] Ниже приводится полученная В. А. Фоком расчетная формула для двух поднятых антенн [26]. Подобно тому, как при решении задачи о распространении над плоской Землей было введено понятие о масштабе расстояний 5 , с помощью которого выражалось численное расстояние х , здесь В. А. Фок вводит понятие о масштабе расстояний и масштабе высот (поскольку рассматриваются поднятые антенны). [c.87] Заметим сразу, что для диапазона длинных волн (Х- оо) я весьма хорошо проводящей почвы (а- -оо) параметр стремится к нулю. Наоборот, для диапазона укв ( - -0) и диэлектрической почвы (а- )) параметр д стремится к бесконечности. [c.88] Они (Нумеруются в порядке возрастания их модуля. Значения первых пяти корней приведены в табл. 2.4 для двух пре-де 1ьных значений параметра д, а именно, д— со (диапазон укв) и (7=0 (сверхдлинные волны). [c.88] Суммой нескольких первых членов ряда приходится пользоваться при вычислении множителя ослабления для области полутени. [c.89] Гр афики на рис. 2.44 и 2.45 заимствованы из рекомендаций VHI Пленарной ассамблеи Международного консультативного комитета по радиосвязи, собиравшейся в 1956 г. в Варшаве [28]. [c.90] Пользование графиками исключительно просто и почти не тре бует пояснений. Учитывая, что напряженность в месте приема про-по р циональна квадратно-му корню из излученной мощности, и обозначая через д напряженность поля, определяемую из график . [c.91] Пример 2А2. Определить напряженность поля на расстоянии 1200 км от передатчика, работающего на длине волны Я=1500 м при излучаемой мощности в 200 кет. Волны распространяются над почвой с параметрами е=4, а= =0,01 сим м. [c.92] Пример 2.13. Определить мощность излучения передатчика, работающего на длине волны Я=300 м, необходимую для создания на расстоянии 600 км передатчика напряженности поля Ед — 40 мке м. Волиы распространяются над морем е —80 а = 4 сим м. [c.92] По графику на рис. 2.44 находим Ед1 = 60 мке м. [c.92] Гораздо сложнее обстоят дело при определении дифракционного поля в диапазоне укв, ибо в этом диапазоне, как правило, применяются приподнятые антенны и в качестве дополнительных параметров здесь приходится вводить высоты передающих и приемных антенн. Поэтому в случаях, когда требуется высокая точность определения поля в точке приема с учетом полупроводящих свойств поверхности Земли, расчет надлежит вести по полной дифрак дионной ф-ле (2.71). [c.92] Во многих практических случаях в диапазоне укв можно довольствоваться приближенным расчетом напряженности поля, полагая, что а т. е. считая, что параметр д для всех видов почв имеет достаточно большую величину. Значения параметра д для вертикально и горизонтально поляризованных волн и для четырех основных типов почв приведены в табл. 2.5. [c.92] Рассмотрение табл 2.5 показывает, что этим приемом можно пользоваться для горизонтально поляризованного излучения при Я. 10 м и для вертикально поляризованного — при Х м. [c.92] Из ф-лы (2,70) следует, что если д оо высотные множители при у—О обращаются в нуль. Следовательно, при сделанных предположениях поле у поверхности Земли (даже при поднятой передающей антенне) обращается в нуль. [c.93] Именно величины 11х(х), Vi yi) и 1( /2), выраженные в дб, и определяются по графикам рис. 2.46 а, б ц 2.47 а,б. [c.95] Как следует из приведенного описания, в отличие от более строгого метода приближенный метод не учитывает различия в электрических параметрах почв разного вида. Кроме того, предполагается, что множитель ослабления не зависит от вида поляризации. Второе предположение справедливо только для волны короче 1 м. [c.95] Способ применения упрощенного метода вычисления дифракционного поля подробно описывается в следующем примере. [c.95] Вернуться к основной статье