Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама
В 1918 г. английский математик Ватсон применил специальный прием для вычисления ряда [20]. Полученная Ватсоном формула относилась к случаю, когда передающая и приемная антенны находились непосредственно у поверхности земли, а проводимость земли имела бесконечно большое значение. Точнее, формула Ватсона была справедлива для волн длиннее 5000 м, распространяющихся над поверхностью моря.

ПОИСК



Распространение радиоволн над однородной гладкой сферической поверхностью Земли

из "Распространение радиоволн Издание 4 "

В 1918 г. английский математик Ватсон применил специальный прием для вычисления ряда [20]. Полученная Ватсоном формула относилась к случаю, когда передающая и приемная антенны находились непосредственно у поверхности земли, а проводимость земли имела бесконечно большое значение. Точнее, формула Ватсона была справедлива для волн длиннее 5000 м, распространяющихся над поверхностью моря. [c.86]
Рассматривавшиеся до сих пор дифракционные формулы обладают тем свойством, что по мере увеличения расстояния ( пределах зоны тени) сходимость ряда быстро возрастает. Это позволяет во многих случаях удерживать в разложении один первый член. Подобные дифракционные формулы называют иногда одночленными . Наоборот, сходимость ряда обычно резко ухудшается по мере приближения к границе прямой видимости и в этой области дифракционные формулы обычного типа делаются непригодными для расчетов. [c.87]
В 1946 г. М. А. Леонтович и В. А. Фок в совместной работе [25 показали, что задачу о дифракции радиоволн вокруг сферической поверхности Земли можно решить сравнительно простым методом параболического уравнения, который ранее был успешно применен ими при рассмотрении распространения земных волн над плоской Землей. [c.87]
Ниже приводится полученная В. А. Фоком расчетная формула для двух поднятых антенн [26]. Подобно тому, как при решении задачи о распространении над плоской Землей было введено понятие о масштабе расстояний 5 , с помощью которого выражалось численное расстояние х , здесь В. А. Фок вводит понятие о масштабе расстояний и масштабе высот (поскольку рассматриваются поднятые антенны). [c.87]
Заметим сразу, что для диапазона длинных волн (Х- оо) я весьма хорошо проводящей почвы (а- -оо) параметр стремится к нулю. Наоборот, для диапазона укв ( - -0) и диэлектрической почвы (а- )) параметр д стремится к бесконечности. [c.88]
Они (Нумеруются в порядке возрастания их модуля. Значения первых пяти корней приведены в табл. 2.4 для двух пре-де 1ьных значений параметра д, а именно, д— со (диапазон укв) и (7=0 (сверхдлинные волны). [c.88]
Суммой нескольких первых членов ряда приходится пользоваться при вычислении множителя ослабления для области полутени. [c.89]
Гр афики на рис. 2.44 и 2.45 заимствованы из рекомендаций VHI Пленарной ассамблеи Международного консультативного комитета по радиосвязи, собиравшейся в 1956 г. в Варшаве [28]. [c.90]
Пользование графиками исключительно просто и почти не тре бует пояснений. Учитывая, что напряженность в месте приема про-по р циональна квадратно-му корню из излученной мощности, и обозначая через д напряженность поля, определяемую из график . [c.91]
Пример 2А2. Определить напряженность поля на расстоянии 1200 км от передатчика, работающего на длине волны Я=1500 м при излучаемой мощности в 200 кет. Волны распространяются над почвой с параметрами е=4, а= =0,01 сим м. [c.92]
Пример 2.13. Определить мощность излучения передатчика, работающего на длине волны Я=300 м, необходимую для создания на расстоянии 600 км передатчика напряженности поля Ед — 40 мке м. Волиы распространяются над морем е —80 а = 4 сим м. [c.92]
По графику на рис. 2.44 находим Ед1 = 60 мке м. [c.92]
Гораздо сложнее обстоят дело при определении дифракционного поля в диапазоне укв, ибо в этом диапазоне, как правило, применяются приподнятые антенны и в качестве дополнительных параметров здесь приходится вводить высоты передающих и приемных антенн. Поэтому в случаях, когда требуется высокая точность определения поля в точке приема с учетом полупроводящих свойств поверхности Земли, расчет надлежит вести по полной дифрак дионной ф-ле (2.71). [c.92]
Во многих практических случаях в диапазоне укв можно довольствоваться приближенным расчетом напряженности поля, полагая, что а т. е. считая, что параметр д для всех видов почв имеет достаточно большую величину. Значения параметра д для вертикально и горизонтально поляризованных волн и для четырех основных типов почв приведены в табл. 2.5. [c.92]
Рассмотрение табл 2.5 показывает, что этим приемом можно пользоваться для горизонтально поляризованного излучения при Я. 10 м и для вертикально поляризованного — при Х м. [c.92]
Из ф-лы (2,70) следует, что если д оо высотные множители при у—О обращаются в нуль. Следовательно, при сделанных предположениях поле у поверхности Земли (даже при поднятой передающей антенне) обращается в нуль. [c.93]
Именно величины 11х(х), Vi yi) и 1( /2), выраженные в дб, и определяются по графикам рис. 2.46 а, б ц 2.47 а,б. [c.95]
Как следует из приведенного описания, в отличие от более строгого метода приближенный метод не учитывает различия в электрических параметрах почв разного вида. Кроме того, предполагается, что множитель ослабления не зависит от вида поляризации. Второе предположение справедливо только для волны короче 1 м. [c.95]
Способ применения упрощенного метода вычисления дифракционного поля подробно описывается в следующем примере. [c.95]


Вернуться к основной статье

© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте