ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Структура поля радиоволны в пункте приема из "Распространение радиоволн Издание 4 " На основании первого из точных граничных условий (2.24) тангенциальные составляющие на границе раздела равны, откуда следует Н2у—Н1у, а/м, при г=0. [c.55] Применяя еще раз первое из точных граничных условий, получим при г = 0. [c.55] Амплитуда горизонтальной составляющей напряженности электрического поля тем меньше, чем больше проводимость почвы ъ чем длиннее волна. При распространении над идеально проводящей почвой (а -с о) При обычных значениях проводимости земли в диапазоне сверхдлинных, длинных и средних волн горизонтальная составляющая в десятки, сотни и тысячи раз меньше вертикальной. [c.56] Применение полученных формул для практических расчетов иллюстрируется следующим примером. [c.57] Результирующее поле будет эллиптически поляризовано в плоскости распространения. Определим параметры эллипса поляризации. [c.57] составленный большой осью эллипса поляризации с осью X, приии мает значение tg 2ф=—О,-107, откуда ф = 85°55, а угол наклона г = 3 5. [c.58] Угол наклона фронта волны, определяемый по приближенной ф-ле (2.31), имеет значение ф = 4°45, т. е. очень близок к углу наклона большой оси эллип-а поляризации. [c.58] Если бы почва обладала свойствами идеально проводящего тела, то прием сигналов на земную антенну был бы невозможен. Наоборот, чем меньше проводимость почвы или чем короче длиад принимаемой радиоволны, тем большая эдс будет наводиться в земной антенне. [c.58] Явление наклона фронта волны позволяет объяснить направленные свойства Г-образных антенн. Широко применяемые в диапазоне длинных и средних волн Г-образные антенны при использовании их в качестве приемных антенн принимают сигналы лучше в том случае, когда волны приходят в направлении горизонтального провода со стороны уголка антенны. Обращаясь к рис. 2.22 и допустив для простоты, что сдвиг фаз между вертикальной и горизонтальной составляющими напряженности электрического поля волны незначителен, замечаем, что при приходе волны в направлении 1 в вертикальной и горизонтальной частях антенны народятся эдс, которые действуют согласно (сплошные стрелки) и складываются между собой. Наоборот, если волна приходит со стороны свободного конца горизонтального провода 2, то в вертикальной и горизонтальной частях антенны наводятся эдс, которые действуют в противофазе (пунктирные стрелки) и, следовательно, в известной степени компенсируют друг друга. [c.59] Если бы Г-образная антенна находилась над идеально проводящей почвой, то никакими направленными свойствами она бы не обладала. Направленные свойства Г-образной антенны целиком объясняются полупроводяшимн свойствами почвы. Направленность Г-образных антенн тем выше, чем хуже проводимость почвы и чем короче длина принимаемой волны. [c.59] На основании теоремы взаимности все сказанное о свойствах приемных земных антенн и Г-образных антенн можно распространить на передающие антенны. [c.59] Изложенная теория позволяет исследовать условия приема радиосигналов и под поверхностью земли. Рассмотрим сначала условия радиоприема непосредственно под границей раздела и сравним их с условиями приема в воздухе непосредственно над грани-ней раздела. [c.59] Из формул (2.31) и (2.33) следует, что в то время как в воздухе вертикальная составляющая напряженности электрического поля значительно больше горизонтальной ), в почве горизонтальная составляющая во столько же раз больше вертикальной составляющей, Стало быть, если в воздухе радиоприем выгоднее и целесообразнее вести на вертикальную антенну, то в почве в качестве приемных антенн выгоднее применять горизонтальные антенны, направленные на передающую станцию. Если в качестве приемных антенн использовать рамочные антенны очень небольшой высоты 2), реагирующие на магнитное поле радиоволны, то вследствие равенства напряженностей магнитного поля в воздухе и в почве можно считать, что в рамке, находящейся в воздухе, будут наводиться сигналы с той же амплитудой, что и в рамке, помещенной в почве. [c.59] С) тем, чтобы можно было пренебречь изменением магнитного поля по высоте рамки. [c.59] Граничные услов ия Леонтовича позволяют по известному значению напряженности поля на поверхности раздела вычислить поле на глубине, В соответствии с этими условиями напряженность поля на глубине Л равна произведению напряженности поля непосредственно под поверхностью раздела на множитель поглощения, вычисленный в предположении распространения в однородной среде с параметрами почвы. [c.60] Аналогичным образом можно вычислить магнитное поле радиоволны в глубине почвы. [c.60] Заметим в заключение, что полученные в настоящем параграфе выводы о структуре поля земной волны справедливы и для тех расстояний, когда необходимо учитывать кривизну Земли, так как дифракционное поле в месте расположения приемной антенны также можно рассматривать, как плоское. [c.60] Сопоставление результатов расчета показывает, что при приеме сигналов под поверхностью земли действительно целесообразнее применять антенны, реагирующие на горизонтальную составляющую напряженности электрического поля волны. [c.61] Вернуться к основной статье