ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Распространение радиоволн при поднятых передающей и приемной антеннах из "Распространение радиоволн Издание 4 " Изучение распространения земных радиоволн естественно начать с этого наиболее простого случая. При небольших расстояниях между передающей и приемной антеннами кривизной Земли можно с полным основанием пренебречь и считать, что радиоволны распространяются нгд плоской полупроводящей поверхностью. Дальнейшая идеализация заключается в том, что поверхность Земли предполагается совершенно гладкой и однородной на протяжении всей трассы. Подобные условия часто встречаются в реальных линиях связи. [c.33] Уточним, что следует понимать под термином поднятая антенна . При отнесении антенны наземной радиостанции к категории поднятых следует обратить внимание на два обстоятельства. Прежде всего, антенна должна питаться неизлучающим фидером, как то показано на рис. 2.2. С этой точки зрения даже весьма высо-антенна с вертикальным излучающим снижением не может считаться поднятой (рис. 2.3). Во-вторых, высота Л должна, по крайней мере, в несколько раз превышать длину волны. [c.33] Формулы (2.2) и (2.3) требуют некоторых пояснений. [c.35] Сравнение ф-л (2.4) и (2.5) показывает, что отраженный луч отличается от прямого луча по амплитуде из-за неизбежных потерь при отражении от поверхности Земли и по фазе вследствие двух причин во-первых, в результате сдвига фазы в процессе отражения и, во-вторых, из-за потери фазы за счет разности хода лучей. [c.36] Во всех практических случаях Аг Сг, что позволяет пренебречь величиной. Аг рядом с г в знаменателе ф-лы (2.5). Однако ни в коем случае нельзя пренебречь величиной Аг рядом с Я. в показателе степени. [c.36] При этом необходимо иметь в виду, что как модуль коэффициента отражения Р, так и угол потери фазы 0 также зависят от расстояния г, так как по мере изменения расстояния меняется значение угла скольжения -у а следовательно, и значения указанных величин. [c.38] Обращаем внимание читателя на одну особенность изменения зависимости Р от расстояния максимумы кривой плавные, как верхушки синусоид, в то время как в местах расположения минимумов наблюдаются резкие переломы. [c.39] По формуле (2.10) определяем угол скольжения у = 100/8000=0,08 рад. [c.40] По графикам для определения и О для 8 = 4, ст=0,001 сим/м, у=0 08 и 35 см определяем величины / и 0 при горизонтальной поляризации / = 0,91, 80 при вертикальной поляризации = 0,68, 0=180°. [c.40] Подставляя найденные значения в ф-лу (2.9), получаем при горизонтальной поляризации Р=0,74 или г = 20 lg 0,74=—2,6 дб при вертикальной поляризации Г — 0,7 2 или Р = 20 0,712 = —2,9 дб. [c.40] В формулах (2.13) и (2.13а) фигурирует абсолютное значение синуса, потому что в процессе преобразований пришлось отбросить знак минус в радикале, входящем в ф-лу (2.9). [c.40] Следовательно, первый максимум, считая со стороны больших расстояний, удален от передатчика на Г1макс=4А1/г2/Я метров. [c.41] Рассмотрим более подробно условия применимости,-.упрощенной формулы для множителя ослабления, а именно — найдем максимальные значения угла кольжения у (к1- -к2)1г, при которых с достаточной для практики точностью молено положить и 0 180 . [c.41] При вертикальной поляризации ф-ла (2.13) применима в области коротких волн, наоборот, при горизонтальной поляризации более выгодные условия для применения ф-л (2.13) создаются в случае увеличения длины волны. [c.42] Наиболее неблагоприятен случай распространения над морем волны длиной Я=Ю м при вертикальной поляризации. В этих условиях ф-лу (2.13) можно применять-При выполнении неравенства (/11 + Л2)/г 10 , т. е. либо при весьма низких антеннах, либо при больших расстояниях. При горизонтальной поляризации ф-лами (2.13) можно пользоваться практически во всех случаях. [c.42] Заметим, что ф-лы (2.8а) и (2.14) для напряженности поля, как уже упоминалось, получили название интерференционных формул, соответственно полной и упрощеннойт там -тюдцеркитается роль интерференции двух лучей в создании результирующего поля в месте приема. [c.42] Задача сводится к изучению зависимости множителя ослабле-ния [ф-ла (2.13)] при фиксированных 1 и г от угла скольжения у при изменении последнего в пределах первого квадранта, т. е. от О до 90 . Если угодно, мож но себе представить, что приемная антенна перемещается по окружности радиуса г, вокруг неподвижной передающей антенны. Рассуждения не пострадают в своей общности, если предположить, что расстояние г весьма значительно, поэтому лучи, прямой и отраженный от земли, можно считать параллельными друг другу (рис. 2.11). [c.43] Вернуться к основной статье