ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Тонкостенные сосуды, подверженные внутреннему давлению. . ЮЗ Местные напряжения изгиба в тонкостенных сосудах из "Сопротивление материалов Том 2 " Из табл. 6 можно.видетц что при Ь/а 3 наибольший прогиб и наибольший изгибающий момент существенно не отличаются от тех же величин вычисленных При /а = сх). Это значит, что для длинных прямоугольных пластинок ( ув 3) поддерживающим влиянием коротких сторон можно пренебречь и с достаточной точностью можно пользоваться формулами, выведенными в пп. 13—15 для изгиба по цилиндрической поверхностй. [c.101] Некоторые значения коэффициентов аир приведены в табл. 7. [c.101] Значения, приведедные в табл. 7, ука ы вают, что защемление краев пластинки значительно уменьшает ее наибольший прогиб. Влияние же защемления на величину наибольших нормальных напряжений не так велико. Из таблицы также видно, что в случае защемленных краёв наибольший прогиб и наибольший изгибающий момент при /а 2 почти совпадают с теми же величинами, полученными при. 6/а = оо. Это обстоятельство оправдывает применение формул, полученных в п. 14 для изгиба по цилиндрической поверхности, в случае расчета сравнительно длинных прямоугольных пластинок (Ь/й 2) с защемленными краями. [c.101] Несколько значений коэффициентов и приве-депо в табл. 8. [c.102] Из этой таблицы видно, что если а велико по сравнению ей,то средняя полоска ЛВ приближается. к условиям консоли, заделанной в точке В и равномерно нагруженной. [c.102] Рассм( рим элемент mnsq, вырезанный из стенки сосуда двумя меридиональными сечениями тп и sq и дв)гмя сечениями т VI пд. [c.103] Оболочки, которые не сопротивляются изгибу, иногда называются мембранами, а напряжения, вычисленные без учета влияния изгиба, называются мембранными напряжениями. Предполагается, чтр внешние силы, равномерно распределенные по краю оболочки, направлены по касательным к меридианам. [c.103] Оа—растягивающее напряжение вдоль параллельного круга, или окружное напряжение,. [c.104] Сумма этих нормальных составляющих по условию равновесия равняется нормальному давлению на элемент следовательно. [c.104] Для шаровой части наибольшее напряжение будет внизу на дне, где гидростатическое давление жидкости равняется dl и = Ов ж=Растягивающие усилия в шаровой части сосуда приходящиеся на единицу длины кольца тп, равняются ( /(271Г вш ). Радиальная составляющая этого усилия, вызывающая сжатие кольца (рис. 78, ), равняется Q 2nr) tga а сжимающее усилие в кольце равно (Р/2л) tg а. Это является лишь приближен ным решением, полученным на основании допущения, что цилиндрическая и шаровая части представляют собой мембраны, сопротивляющиеся только растяжению. При вычислении сжимающих напряжений в кольце необходимо к поперечному сечению самого кольца тп прибавить сечения смежных участков цилиндрической и шаровой частей. [c.106] Теперь напряжение Оа можно вычислить из уравнения (122). [c.107] Зная ( о можем вычислить из уравнения (е) прогиб и изгибающий момент в любом поперечном сечении полоски. Соответствующие напряжения разрыва непрерывности напряжений должны быть прибавлены к мембранным напряжениям, определяемым уравнениями (а). [c.110] Если днище и цилиндрическая часть сосуда имеют разную толщину, то в месте соединения будут существовать усилие сдвига Оо момент Мо- Эти две величины определяются из следующих условйй 1) сумма прогибов на краю шаровой и цилиндрической частей должна равняться / (рис. 85, ) 2) углы поворота обоих краев должны быть равны между собой. [c.110] При помощи этих величин прогибы и напря) сения от изгиба в барабане найдется из уравнения, аналогичного уравнению (П). [c.112] Размеры трубы те же, что и в предыдущей задаче. [c.113] Указание. рис. 21, стр. 29. [c.113] В каждом частной случае это уравнение можно легко решить относительно Р, Подставляя значение Р в уравнение (1), мы получаем требуемое значение изгибающего момента Мо. [c.114] Вернуться к основной статье