ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Структура потока в активных решетках при околозвуковых и сверхзвуковых скоростях из "Техническая газодинамика Издание 2 " Существует несколько методов расчета угла отклонения потока в косом срезе решетки. Наиболее распространенными и простыми являются методы, основанньне на уравнениях одномерного потока. [c.536] Отсюда следует, что с ростом потерь угол отклонения увеличивается. Существенным также является тот факт, что угол отклонения б зависит не только от скорости истечения и потерь, но и от расчетного угла выхода р2 (рис. 8-51,6). [c.537] Из уравнения (8-49) легко определяется предельный угол отклонения 5 . [c.538] С ПО МОЩЬЮ уравнений неразрьивности, импульсоъ и энергии, можно получить точное решение для угла отклонения потока в косом срезе решетки с кромками конечной толщины. [c.538] Для случая бесконечно тонкой кромки формулы (в-50) и (8-51) были впер вые даны Г. Ю. Степановьим. [c.539] Необходимо отметить, что коэффициент волновых потерь учитывает только потери, связанные с поворотом потока в косо М срезе. [c.539] Потери, обусловленные взаимодействием скачков уплотнения с пограничным слоем, потери трения и потери на выравнивание потока обычно значительно превьи-шают волновые потери, подсчитанные для идеальной жидкости. Поэтому угол отклонения как по формуле (8-47), так и по формулам Г. Ю. Степанова и А. С. На-талевича оказывается меньше действительного. Формула Бэра с учетом потерь в косом срезе ( 8-48) дает близкое совпадение с экспериментом, но применение ее ограничено, так как необходимо предварительно определить потери. [c.539] В 8-10 было показано, что угол выхода потока из решетО К с расширяющимися каналами остается практически неизменным в широком диапазоне режимов М2 М2р. Используя такой характер зависимости Р2(М2), можно расчетным путем определить потери в решетке на переменньих режимах. [c.539] Знак минус в уравнении (8-54) не имеет физического смысла, так как ф 0. [c.540] Легко видеть, что для уменьшения потерь в широком диапазоне режимов 2 2р необходимо, чтобы угол выхода Ра был переменным. [c.540] Следовательно, при = q = ) угол выхода потока должен быть минимальным, а при 1 — увеличиваться. Однако опыты показали, что для решеток с расширяющимися каналами такой характер изменения, рз невозможен. [c.541] Для решетки с суживающимися каналами — р2 . При этом условии получаем обычное уравнение Бэра для угла выхода потока (8-47). [c.541] Таким образом, для решеток с суживающимися каналами закон изменения 2( 2) совпадает с теоретическим. [c.541] Однако, как известно, в таких решетках на нерасчетных режимах ( 2 ) потери интенсивно возрастают (рис. 8-44). [c.541] Это обусловлено появлением волновых потерь и взаимодействием скачко-в с пограничным слоем на спинке в косом срезе. [c.541] Как уже указьшалось, интенсивность скачков в косом срезе. при М2 1 зависит от кривизны спинки, причем минимальные волновые потери могут быть получены при выполнении -спинки с обратной вогнутостью в косом срезе. [c.541] На рис. 8-53 представлены некоторые результаты исследования решеток, спрофилированных указанным методом. Сравнение кривых показывает, что такие решетки имеют значительные преимущества не только на переменных, но и на расчетных режимах по сравнению с решетками, имеющими большое расширение канала (/ 1,2). Опыты показывают также, что для околозвуковых скоростей (М2 1 2) удовлетворительные результаты могут быть получены путем выполнения прямолинейной спинки в косом срезе при этом точка разрыва кривизны на спинке располагается внутри канала. [c.543] Обтекание активных решеток потоком околозвуковых скоростей характеризуется наличием сверхзвуковых зон как на спинке в косом срезе, так и на входном участке спинки. Поэтому наряду с М2 —критическим числом М2, при котором возникают звуковые скорости в косом срезе, имеет смысл введение понятия второго критического числа М2, определяющего такой режим обтекания, при котором звуковые скорости возникают на входной кромке. Так же как и Мд, величина М2 зависит от шага и угла установки. Кроме того, второе критическое число М2 решающим образом зависит от угла входа потока. [c.543] Однако в большинстве встречающихся случаев скорости на входе в решетку недостаточно велики и осевая скорость потока значительно меньше звуковой. В этом случае влияние профилей распространяется в направлении против потока. [c.544] НОГО участка спинки скорость сохраняется постоянной и, следовательно, перед кромками следуюш,их профилей скорость потока равна скорости перед первым профилем (рис. 8-56,а). Таким образом, в этом случае поток перед решеткой с бесконечным числом профилей не отличается от потока на бесконечности. [c.545] Вернуться к основной статье