ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Структура потока и потери в реактивных решетках при околозвуковых и сверхзвуковых скоростях из "Техническая газодинамика Издание 2 " Во многих случаях переход в о колозвуковую область сопровождается значительным изменением характеристик решеток. В этой связи необходимо знать критическое число при котором в решетке появляются местные области сверхзвуковьих скоростей. [c.523] При большей кривизне спинки эта линия смещена внутрь канала. [c.524] Показанные на рис. 8-43 графики распределения давлений торможения по шагу направляющей решетки позволяют заключить, что с увеличением возрастает неравномерность потока увеличивается глубина кромочных следов при переходе к околозвуковым скоростям, кромочный след расширяется. [c.525] Влияние числа Щ на профильные потери в реактивной решетке. [c.526] При уменьшении шага интенсивность возрастания в околозвуковой зоне уменьшается, а значение М2, после которого происходит рост потерь, увеличивается. [c.527] Важным следует считать обнаруженное в опытах Н. А. Скнаря влияние числа Рейнольдса, с возрастанием которого интенсивность увеличения С, р в околозвуковой зоне снижается. Эти данные относятся к малой степени турбулентности потока При искусственной турбулизации потока также наблюдается уменьшение степени возрастания потерь (Ма М2,). [c.527] Влияние формы спинки в косом срезе на потери ъ решетке показано на рис. 8-44,6. Потери в решетке ТС-2Л интенсивно возрастают при М2 0,85, что обусловлено большой кривизной спинки. Для решетки ТС-2Б, профили которой имеют в косом срезе меньшую кривизну, рост потерь наблюдается только при М 1,05- 1,1. Вьиполнение опинки профиля вогнутой в косом срезе позволяет область (кризисного возрастания потерь сместить в зону еще больших чисел М2. [c.527] При изучении влияния сжимаемости -на характеристики решеток следует учитывать толщину и форму вьг-ходной кромки. Показанные на рис. 8-44,в результаты опытов подтверждают влияние этих параметров на зависимость пр(М2). [c.527] Если давление вблизи точки О будет ниже давления за кромкой, то скачо К образуется в точке В, В этом случае кромочный след оказывается более размытым. В некоторых случаях скачок располагается выше по потоку относительно точки О. [c.530] Перерасширение потока в волнах разрежения, интенсивность кромочных скачков РС и РН, а также их положение определяются кривизной спинки профиля в косом срезе и толщиной и формой -выходной кромки. Так, при уменьшении кривизны спипки перерасширение пото ка уменьшается и, следовательно, снижается интенсивность скачков. Заданием спинке профиля в косом срезе обратной кривизны МОЖ.НО перерасширение потока свести к -минимуму кромочные скачки в этом случае будут ослаблены. [c.530] При пересечении системы волн разрежения и косых скачков отдельные линии тока много кратно и различно деформируются, причем при 8 8 . средний угол выхода потока увеличивается по сравнению с дозвуковым режимом поток отклоняется в косом срезе. [c.530] С увеличением перепада давлений меняется спектр потока в КОСО М срезе канала и за решеткой изменяются интенсивность и характер расположения волн разрежения и скачков уплотнения. Увеличиваются протяженность и интенсивность первичной -волны разрежения. Углы первичного, отраженного и кромочного скачков уменьшаются, и точка падения косого скачка РС на спинку профиля (точка С) смещается по потоку. В соответствии с этим меняется и характер деформации отдельных линий тока. Однако интенсивность скачков возрастает только до определенного значения числа М2, зависящего от геометрических параметров решетки. [c.530] Характер изменения спектров течения в межлопаточных каналах решетки можно проследить по фотогра-фиям на рис. 8-49. [c.534] Наибольшее изменение потерь происходит при увеличении 82 от расчетного до 0,5—0,6. При больших 82 скачки располагаются вблизи минимального сечения интенсивность скачков уменьшается, и пр снижается. [c.535] Изменение среднего угла потока за решеткой в зависимости от б2 показано -на рис. 8-50,6. Для решеток с / 1 средний угол потока слабо меняется во всем диапазоне изменений б2. Для решетки с /=1,0 характерно увеличение Рг при сверхзвуковых скоростях, обусловленное отклонением потока в косом срезе. [c.536] Вернуться к основной статье