ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Конические скачки уплотнения из "Техническая газодинамика Издание 2 " В предыдущих параграфах настоящей главы были рассмотрены скачки уплотнения в плоском течении. При обтекании осесимметричных тел поверхности разрыва имеют осесимметричную форму. Рассмотрим особенности осесимметричного скачка на примере обтекания кругового конуса (рис. 4-28). Перед конусом образуется конический скачок, вершина которого совпадает с вершиной конуса, если угол раствора конуса меньше максимального значения для данной скорости набегающего потока. [c.181] Из рис. 4-28 следует, что с удалением от скачка угол наклона линий тока к оси конуса увеличивается и линии тока асимптотически приближаются к направлению, заданному образуюи ей конуса. Здесь можно видеть, что кольцевая трубка тока, образованная двумя смежными линиями тока. [c.182] В сверхзвуковой части возмущенной области благодаря кривизне линий тока характеристики криволинейны. [c.182] На рис. 4-29 изображены три возможных случая скорости во всех точках возмущенной области меньше скорости звука (а), случай смешанного течения, когда скоро-рости непосредственно за скачком сверхзвуковые, а затем становятся дозвуковыми (б), и, наконец, когда поток за скачком полностью сверхзвуковой в). Характер течения за скачком при неизменной величине зависит от скорости набегающего потока. [c.183] Скорости и давления на поверхности конуса меняются при изменении скорости невозмущенного потока и полуугла конуса Уо. [c.183] Тот числа Я1 для клина и конуса. [c.184] Для конического скачка можно построить в плоскости годографа и, V я в тепловой диаграмме ударную поляру (рис. 4-32). [c.184] В плоскости годографа изменение скорости непосредственно в коническом скачке изображается линией DEA, причем вектор скорости за скачком определяется отрезком ОЕ (скорость невозмущенного потока 0D). Угол скачка р можно найти, проведя нормаль в точке Е к отрезку DB. Изменение скорости в возмущенной области за скачком описывается кривой ЕЕ . Эта линия отвечает изоэнтропическому изменению скорости (сжатию) за скачком. [c.184] Ро = о (точка П) до Ро = (прямой скачок). При определенном значении у о и соответственно Р состояние потока непосредственно за скачком характеризуется точкой Е у определяющей изменение энтропии (потери А/г) и изменение потенциальной энергии газа в скачке Н . [c.185] Отрезок В Е отвечает изоэнтропическому сжатию за скачком, и б точке Е можно найти параметры газа на поверхности конуса. Соответствующее изменение потенциальной энергии равно паковых углах плоского и конического скачков (Р = р,,) изменения параметров получаю гея близкими, так как изоэнтропическое сжатие в возмущенной области значительно менее интенсивно, чем ударное сжатие в скачке. [c.186] В системе конических скачков можно осуи ествить последовательное торможение сверхзвукового потока, так же как и в системе плоских скачков. [c.186] До сих пор мы предполагали, что любой скачок представляет собой геометрическую линию (или поверхность). [c.186] Это означает, что переход от параметров невозмущенного потока к параметрам за скачком совершается в бесконечно тонком слое. Существование двух смежных областей потока с различными температурами и скоростями в реальном— вязком—газе возможно только при наличии некоторого переходного слоя конечной толщины, в пределах которого и происходит весьма интенсивное, но все же постепенное изменение параметров. [c.186] Вернуться к основной статье