ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Математические модели процессов переноса в газовой фазе из "Сопряжение и нестационарные задачи механики реагирующих сред " Поскольку процедура получения системы уравнений Павье —Стокса достаточно полно описана в печати, в 1.1 вывод уравнений опущен и сразу приводится система уравнений законов сохранения массы, импульса и энергии для слхимаемого реагирующего теплопроводного газа, а в последующих параграфах па базе основной системы уравнений Навье—Стокса даны более простые уравнения вязкого ударного слоя и пограничного слоя. [c.6] Система уравнений Навье — Стокса для химически реагирующего газа впервые была получена Т. Карманом [5]. [c.6] Для того чтобы определить джоулев нагрев среды, в общем случае необходимо к приведенным выше уравнениям добавить известные уравнения электродинамики (уравнения Максвелла) [1]. Эти уравнения не будут здесь выписаны, так как в дальнейшем они не используются Qd = 0). [c.10] В качестве основной системы уравнений может быть принята совокупность уравнений (1.1.1), (1.1.2), (1.1.3), (1.1.4) или (1.1.9), (1.1.6), (1.1.7), (1.1.12), однако в этом случае мы будем иметь 2j.i + 7 уравнений и столько же неизвестных. [c.11] В обоих случаях вместо уравнения энергии в виде (1.1.9) можно использовать уравнение энергии в форме (1.1.4), тогда вместо (1.1.12) следует брать калорическое уравпенне состояния. [c.11] Уравнения неразрывности для отдельных компонентов являются неоднородными, так как в общем случае Ra 0. В ряде случаев удобно использовать однородные уравнения сохранения массы отдельных элементов, концентрация которых не изменяется в результате химических реакций. Впервые концентрацию элементов ввел нри рассмотрении процессов горения В. А. Шваб [12]. В результате получаются т однородных уравнений неразрывности для концентраций элементов и ц, — т — 1 неоднородных уравнений неразрывности для концентраций комнонентов [2, 8, 11]. [c.12] С математической точки зрения система уравнений Навье — Стокса представляет собой совокупность нелинейных уравнений в частных производных первого н второго порядка смешанного гинерболо-параболического типа. Эта система уравнений может быть получена феноменологически [1, 2] или при помощи кинетической теории газов в результате применения к решению уравнения Больцмана известного метода Чепмена — Энскога [6, 8—10] разложения функции распределения молекул по скоростям в ряд по степеням малого параметра. [c.13] Внутренняя структура слабых скачков уплотнения исследовалась Грином и Андерсоном, а также Шерманом и Толботом, а распределение скорости звука изучалось Грнисне-иом (см. обзор [13]). [c.13] Вернуться к основной статье