ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Динамика идеальной жидкости из "Основные свойства жидкостей и газов " Уравнения гидродинамики составлены на основании принципов и законов, разработанных такими исследователями, как Ньютон, Даламбер, Эйлер, Лагранж и другие. Так, основная идея этого принципа формулируется Даламбером следующим образом Для того чтобы найти движение нескольких тел, действующих друг на друга, нужно разложить полученные телами движения, т. е. движения, с которыми тела стремятся двигаться, на два других движения. Эти составляющие движения должны быть подобраны таким образом, что у каждого тела одно из этих составляющих движений должно уничтожаться, а другое должно быть таким и так направленным, чтобы действие окружающих тел не могло ничего в нем изменить. Отсюда легко видеть, что все законы движения тел могут быть сведены к законам равновесия. В самом деле, для решения любой задачи динамики нужно только разложить движение каждого тела на два движения. Зная одно из этих составляющих движений, мы сможем найти другое. Указанные условия всегда дадут все уравнения. Нет такой задачи динамики, которую нельзя было бы решить таким приемом [39]. [c.12] Идеальной является жидкость, в которой отсутствуют силы вязкого трения, т. е. в которой не может возникнуть никакое сколь угодно малое касательное напряжение. Модель идеальной жидкости является простейшей моделью, которая и до настоящего времени не потеряла своего практического значения, особенно при решении задач, связанных с проектированием гидромашин, компрессоров задач, газодинамики и т. п. [c.12] Аналогичные результаты из уравнений движения идеальной жидкости можно получить и для газов, т. е. сжимаемых жидкостей. Так, интеграл Бернулли для случая адиабатического расширения газа, когда р — ир при условии ft О примет вид /С/(/С — 1) X X р/р + 0,5и = К К — 1)1 (ро/ро). где Ро, Ро — параметры давления и плотности торможения. [c.14] Причем в качестве А может быть как количество движения, так и масса, тепло и т. п. [c.15] Примером, позволяющим проиллюстрировать применение приведенных выше законов, может быть обтекание потоком жидкости какого-либо тела, например цилиндра радиуса г (рис. 2). Если скорость идеальной жидкости на достаточно большом расстоянии от цилиндра равна щ, то вблизи его и = —2 о sin а. Использовав закон Бернулли, определяют давление вблизи цилиндра р = Ро + + (ри /2) (1 — 4sin а), где — давление на достаточно большом расстоянии от цилиндра. В точке А давление рл определяется по формуле-рл = Ро + 0,5ри , при (а = зх). [c.15] Таким образом, при постоянной скорости щ наличие цилиндра в идеальной жидкости не изменяет динамических условий, а это значит, что сопротивление тела равно нулю. Данный вывод и определяет парадокс Даламбера в гидромеханике. [c.15] Уравнение (10) записано для двух сечений, так называемой элементарной струйки газа. Элементарная струйка обладает двумя особенностями скорость газа по ее сечению не меняется, боковая поверхность струйки непроницаема. [c.16] Приведенное выражение представляет собой так называемую тепловую форму уравнения баланса энергии, используя которую можно решить ряд задач газовой динамики, связанных с определением зависимостей между температурой, давлением и скоростью при обтекании газовым потоком различных тел в до- и сверхзвуковой области движения газа, его истечении из различных геометрических сопл и т. п. [c.16] Уравнение баланса механической энергии получило широкое применение при экспериментальном определении локальных скоростей движущейся жидкости. Оно положено в основу (формулы 8 и 10) принципа работы ряда гидравлических приборов, таких как трубка полного напора, трубка Пито — Прандтля и т. п. [c.16] Также неточно измеряется с помощью насадка и статическое давление ро- Может оказаться, что даже в свободном потоке статическое давление в двух точках, расстояние между которыми равно расстоянию между отверстиями насадка (в сечении п — п выполнено несколько отверстий, равнорасположенных по периметру- насадка для отбора давления Рд), неодинаково. [c.17] Наиболее широко применяегдыми на практике для измерения количества жидкости, протекающей через какое-либо сечение канала, являются такие устройства, как трубка Вентури и расходомерная шайба. [c.18] Устройство трубки Вентури показано на рис.. 8, она состоит из конфузо-ра (участок между сечениями О—О и 1—/) и диффузора (участок за сечением 1-1). [c.18] Вернуться к основной статье