ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Аномалии теплового расширения в точке Кюри, термодинамическая взаимосвязь объемных и упругих аномалий ферромагнетика с магнитострикционными и магнитоупругими эффектами в области парапроцесса из "Упругие, тепловые и электрические явления в ферромагнитных металлах " При приближении к точке Кюри, где величина самопроизвольной намагниченности и связанные с ней объемные эффекты претерпевают наиболее резкие изменения, аномалии теплового расширения, а также упругости особенно велики. Пользуясь термодинамикой, без всяких предположений модельного характера, можно получить ряд общих соотношений, связывающих эти аномалии с магнитострикционными и магнитоупругими эффектами, измеренными в области Кюри, где все поведение ферромагнетика почти полностью определяется паранроцессом. Воспользуемся для этого (так же как и в гл. III, 5) теорией фазовых переходов второго рода. Согласно последней мы должны положить, что в точке Кюри отсутствуют скачки энтропии S, объема V и самопроизвольной намагниченности 4, т. е. [c.172] Это значение как по знаку, так и по порядку величины согласуется с опытными значениями Да. На рис. 90 величина Да может быть определена как разность ординат между экспериментальной кривой а ), снятой в области точки Кюри, и пунктирной кривой, которая представляет собой ход теплового расширения нормального металла (т. е. того же никеля, если бы он не обладал самопроизвольной намагниченностью). [c.174] Это значение Др составляет 0,05% от значения р для никеля при комнатной температуре (р = 0,5 lO-i M jduH). При современном уровне экспериментальной техники Др не может быть измерена. На рис. 87 нами уже приводились кривые температурной зависимости модуля упругости никеля [3]. В отсутствии поля или при полях ниже соответствующих техническому насыщению аномалия модуля упругости обусловливается перераспределением Ig областей. При измерениях модуля упругости в полях выше технического насыщения (на рис. 87 кривая для Н = Ъ1Ъ эрстед) эта аномалия снимается . Таким образом, здесь мы можем наблюдать в чистом виде другую аномалию модуля упругости, связанную с изменением величины самопроизвольной намагниченности. Однако, как показывает рис. 87 (кривая при Я = 575 эрстед), в области точки Кюри, где величина самопроизвольной намагниченности меняется особенно сильно, не обнаруживается каких-либо заметных изменений в ходе кривой Е t). [c.175] Таким образом, в сплаве инвар вблизи точки Кюри аномалия а имеет отрицательный знак и весьма большую величину. Аномалия коэффициента упругости здесь не так велика. Она составляет 2 —3% от величины р, наблюдаемой для инвара при комнатных температурах. Это изменение коэффициента упругости вполне доступно измерению. Данные таких измерений имеются [3] только для одного инварного сплава 42% Ni, 58% Fe (рис. 89). Последний обнаруживает аномалию коэффициента упругости в точке Кюри такого же порядка величины, что и вычисленная выше для инвара (36% Ni, 64% Fe). [c.176] Вернуться к основной статье